Статья. Опубликована в УФН. Обзоры актуальных проблем 2006. Т.176,
№10 с.1069-1091.
Проанализирована возможность применения закона подобия для различных типов импульсных разрядов. За основу анализа взята зависимость рt = f(E/p), где t — время формирования разряда, р — давление газа, Е — импульсная напряженность поля, при которой наступает пробой. Закон справедлив для таунсендовского и стримерного пробоев при сравнительно большой длине промежутка d (для атмосферного воздуха d 1 см). В миллиметровых промежутках этот закон соблюдается для многих газов только при многоэлектронном инициировании пробоя вплоть до пикосекундного диапазона. При этом время t определяется от момента достижения амплитуды напряжения до момента начала роста тока и спада напряжения на промежутке в процессе одновременного развития большого числа электронных лавин. При инициировании малым числом электронов время t почти на порядок больше, чем при многоэлектронном инициировании, что обусловлено сравнительно медленным процессом накопления свободных электронов в промежутке, важную роль в котором играют убегающие электроны (УЭ). Однако время t быстрого спада напряжения и роста тока в том и другом случае подчиняется закону подобия рt = F(E/p). Высказано предположение, что источником УЭ является автоэлектронная эмиссия с микровыступов катода, которая прекращается при появлении взрывной эмиссии электронов, что и ограничивает длительность импульса тока УЭ до10-10 с. Показана справедливость закона подобия рt= f(E/p) для импульсного СВЧ-пробоя.
Проанализирована возможность применения закона подобия для различных типов импульсных разрядов. За основу анализа взята зависимость рt = f(E/p), где t — время формирования разряда, р — давление газа, Е — импульсная напряженность поля, при которой наступает пробой. Закон справедлив для таунсендовского и стримерного пробоев при сравнительно большой длине промежутка d (для атмосферного воздуха d 1 см). В миллиметровых промежутках этот закон соблюдается для многих газов только при многоэлектронном инициировании пробоя вплоть до пикосекундного диапазона. При этом время t определяется от момента достижения амплитуды напряжения до момента начала роста тока и спада напряжения на промежутке в процессе одновременного развития большого числа электронных лавин. При инициировании малым числом электронов время t почти на порядок больше, чем при многоэлектронном инициировании, что обусловлено сравнительно медленным процессом накопления свободных электронов в промежутке, важную роль в котором играют убегающие электроны (УЭ). Однако время t быстрого спада напряжения и роста тока в том и другом случае подчиняется закону подобия рt = F(E/p). Высказано предположение, что источником УЭ является автоэлектронная эмиссия с микровыступов катода, которая прекращается при появлении взрывной эмиссии электронов, что и ограничивает длительность импульса тока УЭ до10-10 с. Показана справедливость закона подобия рt= f(E/p) для импульсного СВЧ-пробоя.