Материалы восьмой Зимней школы ЛИЯФ по физике ядра и элементарных
частиц (16-27 февраля 1973 г.). ЛИЯФ (сейчас ПИЯФ), 1973, т. 8, ч.
2, с. 5-36.
УДК 539.121.
Знаменитая лекция легендарного физика-теоретика Владимира Наумовича
Грибова посвящена пространственно-временной картине рассеяния
адронов высоких энергий.
Владимир Наумович Грибов – целая эпоха в физике высоких энергий.
Современные теоретические представления о процессах в этой области
в огромной степени принадлежат ему. Не случайно в "героическую
эпоху" этой науки для теоретиков, занятых в ней, Ленинградский
институт ядерной физики (ЛИЯФ) был поистине Меккой – в этом
институте тогда работал Грибов.
Среди его многочисленных гениальных работ есть революционная работа по партонной модели, которая сыграла решающую роль в развитии современной пространственно-временной картины инклюзивных процессов, основанная на близкодействии по быстротам взаимодействия партонов.
В релятивистской теории в любой точке пространства рождаются и аннигилируют вакуумные пары, и поэтому выделить волновую функцию на фоне вакуумных флуктуаций не простая задача. Так называемая партонная гипотеза Фейнмана-Грибова предлагает конструктивный способ, в котором процесс рассеяния протекает упорядоченно в пространстве-времени: в системе, где налетающий адрон быстро движется (система светового конуса или бесконечного импульса), все процессы протекают упорядоченно во времени, то есть адрон превращается в систему партонов, летящих в том же направлении, которые потом взаимодействуют с мишенью, а вакуумные флуктуации не дают вклада в процессы рассеяния, и амплитуда процесса может быть выражена через партонные волновые функции адрона.
Таким образом в пределе высоких энергий адрон можно представить вообще как суперпозицию партонных флуктуаций, вводя представление о партонной волновой функции. То есть у быстрого адрона появляется структура (быстрые партоны, которые не смешиваются с флуктуациями вакуума), и его можно описывать в терминах обычной квантовой механики с помощью волновой функции. Аннотация
В лекции с единой точки зрения рассматриваются сильные и электромагнитные взаимодействия адронов. Предполагается, что существуют точечные частицы (партоны) в смысле квантовой теории поля и адрон с большим импульсом p состоит из некоторого числа (~ln p/m) партонов, поперечные импульсы которых ограничены, а продольные изменяются от p до нуля. С ростом константы связи число (плотность) партонов растёт, а затем наступает равновесие, поскольку увеличивается вероятность собирания. Основная гипотеза состоит в том, что такое равновесие возникает. Отсюда следует постоянство полных сечений и бьеркеновский скейлинг в глубоко неупругом ер-рассеянии. Обсуждается множественность образующихся адронов и их распределение по продольным импульсам (быстротам). Показано, что в рамках такой картины полные сечения взаимодействия адронов должны асимптотически стремиться к одному и тому же пределу, а сечения квазиупругих процессов на нулевой угол должны при высоких энергиях стремиться к нулю. СОДЕРЖАНИЕ:
Введение.
Волновая функция адрона. Условия нормировки и ортогональности.
Импульсное и пространственное распределение партонов.
Глубоко неупругое рассеяние электронов адронами.
Сильные взаимодействия адронов.
Упругие и квазиупругие процессы.
Литература.
Среди его многочисленных гениальных работ есть революционная работа по партонной модели, которая сыграла решающую роль в развитии современной пространственно-временной картины инклюзивных процессов, основанная на близкодействии по быстротам взаимодействия партонов.
В релятивистской теории в любой точке пространства рождаются и аннигилируют вакуумные пары, и поэтому выделить волновую функцию на фоне вакуумных флуктуаций не простая задача. Так называемая партонная гипотеза Фейнмана-Грибова предлагает конструктивный способ, в котором процесс рассеяния протекает упорядоченно в пространстве-времени: в системе, где налетающий адрон быстро движется (система светового конуса или бесконечного импульса), все процессы протекают упорядоченно во времени, то есть адрон превращается в систему партонов, летящих в том же направлении, которые потом взаимодействуют с мишенью, а вакуумные флуктуации не дают вклада в процессы рассеяния, и амплитуда процесса может быть выражена через партонные волновые функции адрона.
Таким образом в пределе высоких энергий адрон можно представить вообще как суперпозицию партонных флуктуаций, вводя представление о партонной волновой функции. То есть у быстрого адрона появляется структура (быстрые партоны, которые не смешиваются с флуктуациями вакуума), и его можно описывать в терминах обычной квантовой механики с помощью волновой функции. Аннотация
В лекции с единой точки зрения рассматриваются сильные и электромагнитные взаимодействия адронов. Предполагается, что существуют точечные частицы (партоны) в смысле квантовой теории поля и адрон с большим импульсом p состоит из некоторого числа (~ln p/m) партонов, поперечные импульсы которых ограничены, а продольные изменяются от p до нуля. С ростом константы связи число (плотность) партонов растёт, а затем наступает равновесие, поскольку увеличивается вероятность собирания. Основная гипотеза состоит в том, что такое равновесие возникает. Отсюда следует постоянство полных сечений и бьеркеновский скейлинг в глубоко неупругом ер-рассеянии. Обсуждается множественность образующихся адронов и их распределение по продольным импульсам (быстротам). Показано, что в рамках такой картины полные сечения взаимодействия адронов должны асимптотически стремиться к одному и тому же пределу, а сечения квазиупругих процессов на нулевой угол должны при высоких энергиях стремиться к нулю. СОДЕРЖАНИЕ:
Введение.
Волновая функция адрона. Условия нормировки и ортогональности.
Импульсное и пространственное распределение партонов.
Глубоко неупругое рассеяние электронов адронами.
Сильные взаимодействия адронов.
Упругие и квазиупругие процессы.
Литература.