Блюменфельд Л.А. Проблемы биологической физики

Подождите немного. Документ загружается.

3.3] СТАЦИОНАРНЫЕ

СОСТОЯНИЯ

Пусть благодаря взаимодействию с окружающей сре-

дой / сил из п поддерживаются постоянными (например,

подводя тепло к границам системы, можно поддерживать

постоянным температурный градиент). Найдем состоя-

ние,

при котором о минимально. Для этого надо найти

экстремум а по остальным п — ) силам, которые не под-

держиваются постоянными; имеем

-#-

= 0 (£ = / + 1,7 + 2 ге);

(3.15)

ал

учитывая

(3.14), получим

S (£ik + А'») Хъ = 0 (i = / + 1./ + 2,

...,п).

(3.16)

Согласно

соотношению взаимности Онзагера

Lot

= L

(3.17)

(3.16)

принимает вид

та

2S^iA

= 0 (i = / + l,/ + 2,

...,re).

(3.18)

Здесь

сумма

есть не что иное, как J

(см. (3.2)). По-

этому в искомом состоянии с минимальным производством

энтропии

Ji =0 (i=J +1,/ +2,. . ., п).

(3.19)

Таким образом, если система характеризуется п неза-

висимыми силами Х

, Х

,. . ., Х

, из которых / сил под-

держиваются постоянными (X

, X

•

'., Xj = const),

то в состоянии с минимальным производством энтропии а

потоки с г = / + 1,. . ., п исчезают.

Эта теорема была доказана Пригожиным и получила его

имя.

В состоянии с минимальным производством энтро-

пии

все силы постоянны: Х

, Х

,. . ., Xj поддерживаются

постоянными (но произвольными), a

Xj+

. ., Х

являют-

ся

корнями п — / линейных уравнений

(3.18)

с п — /

неизвестными. Такое состояние носит название стацио-

нарного состояния /-го порядка. Если / равно нулю, то

в состоянии с минимальным производством энтропии ис-

чезают

все потоки и все силы, а 0 соответственно ста-

новится равным нулю. Таким образом, стационарное

42 НЕРАВНОВЕСНАЯ ТЕРМОДИНАМИКА

БИОЛОГИИ [ГЛ.

состояние нулевого порядка есть состояние термодинами-

ческого равновесия.

Посмотрим

теперь,

как

будет

вести себя система,

вы-

веденная

из

стационарного состояния j-ro порядка

ми-

нимальным

производством энтропии. Мы

будем

снабжать

все символы сил

потоков

стационарном состоянии пра-

вым верхним индексом нуль. Пусть

т —

одно

из

чисел

-f- 1, / + 2,. . ., п, т. е.

сила

не поддерживается

постоянной

извне. Прибавим

ней

8Х

, а

остальные си-

лы оставим

без

изменения:

= Х% + 8Х

(/ + 1 < т <

п),

(3.20)

}

= X? (/ = 1,2,. . ., т - 1, т + 1,. ., п).

(3.21)

Очевидно, новое! значение потока

станет равным

а поскольку

по

теореме' Пригожина

Jm = 0, то

(3.22)

Вычислим

после наложения возмущения

ЬХ

= 2

JiXi

LijXlX]

+ S (L

+ L

) Х

8Х

+ L

(6X

)

(3.23)

Здесь первая сумма равна

, а

вторая тождественно равна

нулю (надо вынести

&Х

за

знак суммы

воспользовать-

ся

соотношением взаимности;

эта

сумма оказывается рав-

ной

28X

Jm,

а по

теореме Пригожина /?„

= 0).

Поэтому

= а° + L

{ЬХ

(3.24)

Поскольку

—

минимальное производство энтропии,

имеем

(8Х

у > 0

(3.25)

(см. (3.22))

> 0.

(3.26)

3.33 СТАЦИОНАРНЫЕ СОСТОЯНИЯ 43

Последнее неравенство формулирует принцип Ле Ша-

телье

для неравновесных стационарных состояний.

Действительно, возмущение 8Х

приводит к возникно-

вению потока J

того

же знака, т. е. уменьшающего

возмущение. Так, например, повышение

gradT

должно

привести к появлению теплового потока по градиенту

температуры, уменьшающего этот градиент. Итак, си-

стема, выведенная из стационарного состояния с мини-

мальным производством энтропии, самопроизвольно воз-

вращается в это состояние.

Как

ясно из изложенного, в основе

существующей

не-

равновесной термодинамики

лежат

линейные феномено-

логические уравнения и соотношения взаимности Онза-

гера.

Отсюда

следует,

что полученные выводы справедливы

лишь для систем, находящихся не очень далеко от равно-

весия. Только для таких систем более или менее обосно-

вано использование обычных термодинамических пара-

метров и функций, только для них вместо устойчивого

равновесного состояния обычной термодинамики появ-

ляются устойчивые стационарные состояния, а вместо

стремящихся к постоянным и экстремальным значениям

термодинамических потенциалов и энтропии появляется

новая величина — производство энтропии,— стремящая-

ся

при данных условиях к фиксированному минимально-

му значению. В области своей применимости неравновес-

ная

термодинамика очень полезна. Методы

подхода

и пред-

ставления неравновесной термодинамики особенно

пригодны при изучении самых разных явлений переноса,

в том числе и в биологических системах.

Любые

разговоры о специфическом неподчинении био-

логических систем законам равновесной и неравновесной

термодинамики, весьма распространившиеся за последние

годы, основаны на недоразумении. В тех

случаях,

когда

речь

идет

о процессах

перехода

между

состояниями, ко-

торые на интересующих нас промежутках времени можно

с хорошим приближением считать равновесными, или

о практически равновесных частях систем, живое прекрас-

но

подчиняется законам равновесной термодинамики.

В тех

случаях,

когда отклонение от состояния равновесия

сравнительно невелико (онзагеровская область), живая

материя и процессы, в ней происходящие, подчиняются

законам неравновесной термодинамики. В тех же

случаях,

44 НЕРАВНОВЕСНАЯ

ТЕРМОДИНАМИКА

БИОЛОГИИ

[ГЛ. 3

когда речь идет о процессах, связанных со значительным

удалением от равновесия, термодинамические критерии

становятся лишенными смысла в равной степени для мерт-

вой и живой природы.

§ 3.4. ДИССИПАТИВНЫЕ СТРУКТУРЫ

В последние годы появились работы Пригожина с сот-

рудниками, посвященные попыткам построения термоди-

намики

систем, далеких от равновесия, для которых

не выполняются феноменологические соотношения (3.2)

условия (3.7).

Авторы

получили некоторые общие

результаты и использовали их для описания ряда биохи-

мических процессов. В данном параграфе излагаются

полученные результаты, обсуждается их значение и оце-

ниваются перспективы развития этого направления.

В нашем изложении за основу взяты статьи Глансдорфа

Пригожина [10] и Пригожина [11].

В макроскопической физике

существуют

два типа

структур: равновесные и диссипативные. Примером рав-

новесной структуры, которая устойчива без обмена веще-

ством и энергией с окружающей средой, может служить

кристалл. Упорядоченность равновесной структуры зави-

сит от температуры: чем ниже температура, тем больше

вклад внутренней энергии U в гельмгольцевскую свобод-

ную энергию:

= U — TS.

(3.27)

Благодаря этому становятся возможными все более упо-

рядоченные равновесные структуры, отвечающие малым

значениям энтропии.

Равновесное состояние данной системы при данных

значениях параметров однозначно: оно не зависит от

истории системы. Состояние системы определяется рядом

параметров, приращения которых носят характер полных

дифференциалов;

существуют

потенциалы, принимающие

в равновесии экстремальные значения. Иными словами,

равновесное состояние устойчиво. При не слишком боль-

шом отклонении от этого состояния система самопроиз-

вольно в него возвращается.

Диссипативные структуры

могут

существовать только

за счет обмена энергией и веществом с окружающей ере-

5 3.4] ДИССИПАТИВНЫЕ СТРУКТУРЫ 45

дой. Рассеяние постуцающей извне энергии обеспечивает

поддержание упорядоченной структуры с энтропией,

меньшей равновесной. В предыдущем параграфе было по-

казано,

что в области выполнения линейных феноменологи-

ческих соотношений

между

потоками и силами и онзаге-

ровских соотношений взаимности (т. е. не слишком далеко

от равновесия) диссипативные структуры представля-

ют собой стационарные состояния открытых систем. Вме-

сто энтропии и свободной энергии равновесных систем

появляется производство энтропии а, приращение кото-

рого имеет характер полного дифференциала. При незна-

чительном отклонении от стационарного состояния в ре-

зультате

флуктуации избыточное производство энтропии 8а

всегда положительно, благодаря чему стационарные со-

стояния

устойчивы (принцип Ле Шателье; см. (3.26)).

При

большом удалении системы от равновесия, при воз-

растании «напряжения» в системе,

могут

возникнуть дис-

сипативные структуры

другого

типа, связанные с появле-

нием

механического движения. В качестве примера рас-

смотрим проблему Бенара в гидродинамике. Если равно-

мерно подогревать снизу слой жидкости, то установится

градиент температуры и, следовательно, градиент плот-

ности,

направленный против силы тяжести. Это неравно-

весное стационарное состояние (диссипативная

структура

первого типа) устойчиво, пока gradT

не превышает опре-

деленной величины, а затем система скачком переходит

в состояние с конвекционным макроскопическим движе-

нием

жидкости. При значениях

gvadT,

больших критичес-

кого для диссипативной структуры первого типа, вели-

чина б ] da становится отрицательной, и в

результате

сколь угодно малой флуктуации происходит скачкообраз-

ный

переход. В диссипативных

структурах

второго типа

часть понижения энтропии системы по сравнению с равно-

весным значением обусловлена кинетической энергией

движущейся жидкости:

= - Е

„

/Т.

(3.28)

Таким образом, появление диссипативных

структур

второго типа связано с возникновением неустойчивости

стационарного состояния, т. е. находится вне области

справедливости теоремы о минимуме производства энтро-

пии.

Вместе с тем возникшая

структура

может характе-

46 НЕРАВНОВЕСНАЯ ТЕРМОДИНАМИКА

БИОЛОГИИ

[ГЛ. 3

ризоваться минимальным значением некоторой величины,

являющейся полным дифференциалом

имеющей смысл

обобщенного производства энтропии.

Это

оказывается

справедливым, например,

для

проблемы Бенара.

Приращение производства энтропии можно разделить

на

две

части:

= d

a + d

(3.29)

где

=--

2 JidXi, d

e = 2 XidJi

(3.30)

г i

(CM.

(3.13), (3.13')). Полное производство энтропии равно

5JcrdF,

(3.31)

по

аналогии

(3.29)

= dJP + d

(3.32)

Глансдорф

Пригожий показали,

что

часть производства

энтропии

стремится

минимуму

даже

отсутствие линей-

ной

связи*)

между

потоками

силами

, т. е.

= [dV S JidXi< 0.

(3.33)

При

наличии макроскопических механических процессов,

т.

е. для

диссипативных

структур

второго типа, вводится

величина

d$>

= \dV 2

/idXJ

< 0,

(3.34)

где

потоках

/j и

силах

учтены также механические

процессы.

случае

проблемы Бенара показано,

что ЗФ

является полным дифференциалом,

(3.34)

можно интег-

рировать

система характеризуется экстремальным значе-

нием

некоторого потенциала.

Однако

для

диссипативных

структур

второго типа

вы-

деление параметра, имеющего характер полного диффе-

ренциала,

не

всегда возможно. Диссипативные структуры

второго типа

могут

существовать

и при

химических реак-

циях,

именно

при

колебательных химических процес-

линейной области

P = dyP =

4tfLP

возникает обыч-

ное

стационарное состояние

с dP ^ 0.

§3.4] ДИССИПАТИВНЫЕ СТРУКТУРЫ 47

сах, когда в макрообъеме открытой системы концентра-

ции

некоторых реагентов и скорости некоторых реакций

периодически изменяются. Было показано, что для хими-

ческих открытых систем вдали от равновесия в общем слу-

чае не

существует

величины типа (3.34), являющейся

полным

дифференциалом. Это означает, что вдали от

равновесия в общем

случае

нет величины типа производ-

ства энтропии (в онзагеровской области неравновесной

термодинамики) или типа свободной энергии (для закры-

тых систем), имеющей характер потенциала и определяю-

щей

состояние системы. По

существу,

отсюда

следует,

что

для таких систем термодинамический

подход

бессмыслен.

Действительно, соответствующие задачи решаются мето-

дами гидродинамики и химической кинетики, а введение

не

очень четко определенных «локальных потенциалов»

попытки распространить термодинамический

подход

•за пределы области выполнимости соотношений Онзагера

не

дали ощутимых нетривиальных результатов в приме-

нении

к конкретным системам.

Недавно Кайзер и Фокс [12] рассмотрели условие

Глансдорфа и Пригожина устойчивости стационарных со-

стояний

для открытой системы химических реакций. Под-

робный

анализ, основанный на строгом критерии устой-

чивости функций по Ляпунову, показал, что критерий

Глансдорфа — Пригожина (т. е. требование минимального

значения

второй производной энтропии) теряет для этих

систем смысл вдали от'равновесия.

Авторы

приходят к

заключению, что этот критерий

«работает»

только вблизи

от полного термодинамического равновесия. Рассмотре-

ние

устойчивости состояний вдали от равновесия

требует

не

только термодинамического, но и кинетического под-

хода.

Возвращаясь к диссипативным структурам первого

второго типов, уместно задать" вопрос об их значении

биологии. Оставляя пока в стороне вопрос о роли коле-

бательных химических процессов в биологической

регу-

ляции,

я не могу не высказать сомнения в перспективно-

сти всего этого направления неравновесной термодинамики

(естественно, речь идет только о биологии). Конечно, мож-

но

сказать, что

структура

любой живой системы (от клет-

ки

до многоклеточного организма) поддерживается в ко-

нечном

счете вследствие притока извне вещества и

48 НЕРАВНОВЕСНАЯ

ТЕЬМОДИНАМИКА

БИОЛОГИИ

[ГЛ. 3

энергии.

В таком смысле живые системы представляют

собой диссипативные структуры. Ничего большего из

этого утверждения извлечь нельзя.

Макроскопическая

осмысленная упорядоченность био-

логических

структур

возникает не в

результате

того, что

некоторые параметры системы превышают критические

значения.

Эти структуры строятся по программе, как слож-

ные

архитектурные сооружения, с использованием соз-

данной

за многие миллиарды лет химической и биологичес-

кой

эволюции осмысленной информации. Естественно,

живые структуры неравновесны на

всех

уровнях органи-

зации,

и во вредш жизни их неравновесность поддерживает-

ся

за счет диссипации поступающей извне энергии и веще-

ства. Точно так же можно сказать, что станок поддержи-

вается в неравновесном состоянии регулярной смазкой,

заменой

изношенных деталей и т. д. Однако в основном

биологические системы, возникающие по заданной про-

грамме, стабилизированы

кинетически:

переход в равно-

весное состояние, разрушение уже существующей кон-

струкции

требует

преодоления большого потенциального

барьера.

§ 3.5. КОЛЕБАТЕЛЬНЫЕ ПРОЦЕССЫ

ХИМИИ

И БИОХИМИИ

Есть древняя легенда. У ворот города стражники оста-

навливали путников и спрашивали: «Зачем вы сюда при-

шли?»

Отвечающих правду закалывали, а

лгущих

веша-

ли.

Нашелся умный человек, который ответил: «Я пришел

сюда, чтобы меня повесили!» И начался колебательный

процесс.

Если он сказал правду, его надо заколоть, но

тогда

окажется, что он солгал, и его надо повесить, но

тогда

окажется, что он сказал правду... Стражники коле-

бались менаду двумя решениями, не принимая ни одного

из

них. В этом парадоксе, как и во многих аналогичных,

вывод из утверждения противоречит утверждению.

Механизм возникновения колебательных химических

реакций

весьма близок к изложенному. Для того чтобы

результате

химических реакций в открытой системе мог-

ли

происходить незатухающие колебания концентраций

промежуточных соединений, необходимо, чтобы в резуль-

тате

одного из этапов процесса появлялись вещества, ин-

S 3.5] КОЛЕБАНИЯ В

ХИМИИ

БИОХИМИИ

гибирующие стадии, предшествующие их появлению.

Надо,

чтобы

результат

процесса противоречил процессу,

нужна отрицательная обратная связь *).

Вопрос о существовании гомогенных колебательных

химических систем (в которых колебательный режим обус-

ловлен только особенностями химических реакций)

имеет длительную историю. Теоретические предсказания

Лотка [13—15], Вольтерра [16] и Франк-Каменецкого [17,

18] долгое время оставались без экспериментального под-

тверждения. По-видимому, первым наблюдал колебатель-

ную химическую реакцию Белоусов [19]. Однако полное

строгое экспериментальное доказательство существова-

ния

целого класса колебательных окислительно-восста-

новительных гомогенных химических реакций и их коли-

чественное исследование были впервые проведены Жа-

ботинским

с сотрудниками [20—26]. Они впервые изучили

также пространственные эффекты в автоколебательных

химических системах, возникающие в тех

случаях,

когда диффузионные и конвекционные усредняющие про-

цессы

идут

медленнее химических. Полученные ими

двумерной системе бегущие концентрационные волны,

которые приводят к возникновению причудливых ди-

намических пространственных структур, возможно, ока-

жутся полезными при рассмотрении ряда важных био-

физических

вопросов (вопросов распространения возбуж-

дения,

регуляции).

Области значений параметров, при которых в системе

реакций,

включающих стадии отрицательной и положи-

тельной обратной связи, должны возникнуть автоколе-

бательные режимы, настолько велики, что в сложных схе-

мах ферментативных внутриклеточных процессов просто

обязаны

наблюдаться автоколебания. Действительно,

последние годы колебательные биохимические реакции

стали предметом многочисленных исследований, как тео-

ретических, так и экспериментальных. Среди наиболее

важных работ

следует

отметить [27—34]. Эксперимен-

тально колебательные биохимические процессы впервые

наблюдались в работах [35, 36]. Первые систематические

экспериментальные исследования колебательных био-

*) Конечно, для реализации устойчивого колебательного про.

цесса нужна не только отрицательная, но и положительная

обрат»

ная

связь.

50 НЕРАВНОВЕСНАЯ ТЕРМОДИНАМИКА В БИОЛОГИИ [ГЛ. 3

химических внутриклеточных процессов были выполнены

Чансом

с сотрудниками [37—39]. По-видимому, нельзя

сомневаться в том, что в клетке

могут

идти колебательные

процессы,

имеющие чисто химическую природу. Эти

процессы

могут

играть важную регуляторную роль, так

как

они легко перестраиваются на новые режимы при не-

значительном изменении некоторых ключевых парамет-

ров.

Вряд ли в настоящее время можно что-нибудь ска-

зать сверх этого. Вероятно, такой «химико-кинетический»

подход

вполне разумен при рассмотрении сложных

схем

типа

схем

Жакоба и Моно (см. [40]), гликолиза [41] и т. д.,

но

лишь до тех пор, пока мы не интересуемся физически-

ми

механизмами элементарных стадий этих схем.

Здесь уместно сказать несколько слов по поводу весь-

ма часто цитируемой монографии Гудвина «Временная ор-

ганизация

клетки» [42].

Автор

построил так называемую

«таландическую»

*) статистическую механику и термоди-

намику, в основе которых лежит представление о системе

химических осцилляторов, определяющей поведение клет-

ки.

«Таландическая температура», например, служит ме-

рой

отклонения системы от покоящегося стационарного

состояния

результате

биохимических колебаний. Чем

ниже таландическая температура, тем меньше амплитуда

колебаний,

тем более «линейно» поведение системы. При

построении

таландической статистической механики, мик-

роскопическими

переменными (играющими роль коорди-

нат и импульсов в обычной статистике)

служат

концентра-

ции

биохимических компонент. Теория Гудвина остроум-

на

и красива. Мне представляется, однако, что идеи, ле-

жащие в ее основе, не вполне адекватны объекту. Я не

думаю, что колебательная химическая кинетика, какую

бы роль ни играли периодические химические процессы

регуляции метаболизма и биосинтеза, могла бы служить

основой

для построепия общей теории клетки. Пока оста-

ется неясным, что нового (кроме языка)

дает

подход

Гуд-

вина

для описания и понимания свойств клетки. Воз-

можно,

разработанный им остов теории является своего

рода «заготовкой впрок» и

будет

еще использован после

появления

нового физического содержания **).

*) От греческого тсЛчгебю —колебание.

**) См. также обсуждение теории Гудвина в цитированной вы-

ше статье [2].