76
ти 0º<
β
<32º. Предельный угол воронки выброса при заглублении заряда
значительно уменьшается. Исходя из замеченной закономерности, что
также подтверждается данными практики, следует ожидать такой глуби-
ны положения заряда в массиве, когда возникнет предельный случай об-
разования разрушения в виде достижения
*
=1 в центре воронки. В на-
шем случае это произойдет при w=5 и на самом деле это будет уже не
выброс, а рыхление пород. После этого граничного случая w=5 все гра-
фики нормированного критерия разрушения
*
находятся в области от-
сутствия разрушения |
*
|<1, что представлено графи-ками w=5 и w=6.
Предложенная расчетная схема позво-ляет определить и другие важ-
ные пара-метры механического действия взрыва, в частности – относи-
тельный объем воронки выброса v=V/r
0
3
. На рис. 4 приведены графики,
показываю-щие, как зависит относительный объем воронки выброса от
ЛНС v=f(w) и относительного давления ГПВ.
Главное отличие полученных зависимостей состоит в том, что они об-
ладают явно выраженным максимумом. Следовательно, для получения
максимального объема выброшенной породы имеется вполне определен-
ная оптимальная глубина размещения заряда. При минимальной глубине,
когда заряд помещен на поверхность, объем воронки стремится к нулю.
То же происходит, когда заряд чрезмерно заглублен, т.е. размещен ниже
предельной ЛНС, и взрывание переходит в стадию камуфлета. С прием-
лемой для практических целей точностью можно считать, что оптималь-
ная глубина размещения заряда равна половине глубины, при которой
заряд становится
камуфлетным.
Такого рода зависимости могут иметь большое практическое значение
с точки зрения управления параметрами буро-взрывных работ и улучше-
ния производственных показателей горных предприятий, где выполня-
ются горные работы.
После решения задачи о взрыве сферического заряда на выброс, разрабо-
танный методологический подход можно распространить и на расчет меха-
нического действия
взрыва заглубленного цилиндрического заряда, парал-
лельного свободной плоской поверхности. Расчетная схема задачи остается
такой же (см. рис. 2). Однако изменения геометрии приводят к необхо-
димости по-новому определять площадь поверхности разруше-ния, которая
в данном случае имеет вид симметричной прямой треугольной призмы с
вершиной, обращенной к заряду. При проведе-нии расчетов с
целью срав-
нительного анали-за исходные данные для цилиндрического заряда ВВ ос-
тавим такими же, как и для сферического заряда, т.е.
r
0
=1; р=10, и те же
свойства пород
6,0;3,0;1
00
==
. Результаты решения в виде гра-
фика
*
=f(
β
) представ-лены на рис. 5.