Басниев К.С. Энциклопедия газовой промышленности

Подождите немного. Документ загружается.

ОБЩИЕ

СВЕДЕНИЯ

Удельный

вес - 0,51 т/м

-1—

N» |

2 3 4 5 6 7 8 910

20 30 40 50 60 708090100 200 300

Расход,

/ч

Определение

потерь

напора

трубопроводах

жидкого

пропана.

194

ОБЩИЕ

СВЕДЕНИЯ

•a

Z 13

"E 11

5 io

| 8

Удельный

вес -

0,582

т/м

1 .

r —

•

—1

-4-

{

»-

i—

о j

?—

3 4 5 6 7 8 910

Определение

потерь

напора

трубопроводах

жидкого

бутана.

20 30 40 50 60

708090100

200

300

Расход,

/ч

195

1 ОБЩИЕ СВЕДЕНИЯ

1.11.6.2.1.

Схема функционирования

Желаемое

выходное давление поддерживается

постоянным в точке соединения камеры штуцера с

трубопроводом (см. последний рисунок). При лю-

бом расходе, допускаемом устройством, подвиж-

ная часть занимает положение, уравновешивае-

мое силами, направленными вниз (вес, атмосфер-

ные сила и давление) и вверх (выходное давление

на внутренней стенке деформируемой перегород-

ки,

разница давлений на входе и выходе).

Действующие

давления

рассматриваются в

абсолютном смысле, но не по отношению к атмо-

сферному давлению. Следующие

расчеты

выполнены для абсолютных давлений, если толь-

ко

не указано иное.

1.11.6.2.2.

Общие соотношения

Согласно одному из свойств адиабатического

расширения газа, близкого к совершенному, следу-

ет различать два случая, в зависимости от того,

является

ли выходное давление Р

большим или

меньшим, чем половина входного

давления

Pi (при

этом Р, и Р

- абсолютные давления):

— Р

< Pt/2; в самом узком сечении (сужение уст-

ройства) скорость газа достигает скорость зву-

ка

(при давлении и температуре в сужении) и

давление Р

в этой точке близко к Р,

12.

Давле-

ние на

выходе

может

быть

меньше, чем Р<-

Могут

иметь место и другие соотношения.

— Р

> Pi /2; в этом

случае

скорость газа на клапа-

не всегда меньше скорости звука. Давление на

выходе

обычно мало отличается от

давления

сужении.

Общее соотношение, связывающее массовый

расход q

с давлениями, имеет вид:

Представляет интерес величина

— в сверхзвуковом режиме:

в котором:

— коэффициент А зависит от состояния газа

(плотности и температуры на входе) и от того,

какие

термодинамические условия приняты за

стандартные;

— S

является

площадью проходного сечения;

— К - коэффициент расхода, который характери-

зует отверстие дросселя (К < 1), зависит от фор-

мы отверстия (а также если совсем строго, - от

природы газа и от давлений);

— расходный фактор:

— либо в сверхзвуковом режиме

F=/P

(P,-P

)

где

>Pi/2,

либо в дозвуковом режиме:

Р,

где

F =

<Р,/2.

Наибольший массовый расход будет достигнут

при

максимальном раскрытии S

клапана:

— дозвуковом режиме:

ЯтЦтл)

..._ Pi

~РГ ~ "

В итоге, можно получить для данного газа при

фиксированной температуре на входе, единое

представление для максимального дебита, каков

бы ни был режим истечения:

-*m(mex)

—

Сверхзвуковой

режим

/^ Дозвуковой

режим

2 Р

1.11.6.2.3. Явления, связанные

дросселированием

Во время дросселирования в устройстве газ ох-

лаждается тем больше, чем меньше он подчиняет-

ся свойствам совершенных газов, для которых

процесс дросселирования всегда изотермичен.

Для природного газа понижение температуры при

расширении имеет порядок

0.5°С

на 1 бар.

Штуцер может явиться источником шума весьма

разнообразной природы:

— аэродинамического происхождения, связанно-

го

с явлением расширения;

— механических вибраций, порожденных работой

устройства.

Шумы аэродинамической природы связаны с до-

стижением скорости звука на клапане. Они зарож-

даются на

выходе

штуцера и на

выходе

клапана,

где

при понижении

давления

скорость растет и

оказывается выше звуковой.

Возможны 3 способа передачи шума:

— излучением

волн

с корпуса штуцера;

— истечением газа на

выходе

из устройства;

— передачей механических вибраций по твердому

телу.

196

1 ОБЩИЕ СВЕДЕНИЯ

1.11.6.2.4.

Штуцеры

Для заданных давлений на входе и выходе рас-

ход q

связан соотношением с проходным сечени-

ем S клапана, которое само является функцией

характеристик этого клапана и высоты его подня-

тия Z (формула отверстия).

Имеет место: q •

AKS(Z)F,

при этом F - расход-

ный фактор, зависит от P

и Р

Второе соотношение означает, что силы, дейст-

вующие на подвижную часть, уравновешены:

Если

исключить Z из этих двух выражений, мож-

но получить одно уравнение между P

и харак-

теристическим расходом q

устройства.

Для штуцера прямого действия в дозвуковом ре-

жиме характеристическое уравнение имеет вид:

А-ВР,-

При использовании устройства на практике из-

менения Р

в зависимости от изменений Р, и q

должны оставаться предельно малыми.

В регулируемой системе ("дроссель + сеть") сме-

на одного стационарного режима на другой порож-

дает нестационарный переходный процесс. По-

следний должен быть кратковременным (малое

время отклика) и не должен слишком отклонять

систему от стационарного состояния (быть затуха-

ющим).

1.12.

МЕТРОЛОГИЯ

1.12.1.

Измерение

температур

1.12.1.1.

Принципы

С 1960 года термометрическая система по сто-

градусной шкале основывается на двух опорных

точках:

тройная точка воды -

0,01

°С (температура

равновесия между льдом, жидкой водой и ее

паром;

три фазы сосуществуют при давлении

4.58 мм Нд, или 610,6164 Па), а не 0°С - точка

плавления льда;

точка кипения воды при нормальном давлении

-100°С.

Международные опорные точки температур

при нормальном давлении

101

325 па

Кипение

кислорода

-182,97°С

Кипение

серы

444,60°С

Затвердевание

серебра

960,8°С

Затвердевание

золота 1 063°С

Вторичные опорные точки температур

при нормальном давлении

101

325 па

Затвердевание

олова

231,9°С

Затвердевание

свинца 327,3°С

Затвердевание

цинка

419,5°С

Затвердевание

сурьмы

630,5°С

Затвердевание

алюминия

660,

ГС

197

1 ОБЩИЕ СВЕДЕНИЯ

Для интерполяции температуры между между-

народными опорными точками

были

приняты:

— платиновый термометр сопротивления для об-

ласти ОТ

-182,97°С,

ДО

630,5°С,

— платинородиевый термоэлемент (10% родия -

платина) для области от

630,5°С

до 1

063°С,

— оптический монохроматический пирометр крас-

ного

света в области выше 1

063°С.

1.12.1.2.

Жидкостные стеклянные

термометры

расширения

Используются тонкое стекло с малым коэффи-

циентом расширения и заполняющая жидкость, об-

ладающая

хорошей теплопроводностью, малой

удельной теплоемкостью и достаточным коэффи-

циентом расширения.

Температурные интервалы применения

являют-

ся функцией свойств жидкости (см. таблицу

§1.12.1.9).

Чувствительность зависит от отношения объема

резервуара к объему капилляра и коэффициента

расширения используемой жидкости.

При измерениях следует избегать параллакти-

ческих ошибок; измерять температуру (снимать по-

казания) как можно ближе к капилляру; периоди-

чески проверять показания термометра с помощью

эталонного термометра.

При

точных

измерениях необходимо

делать

по-

правки,

с одной стороны, на выступающую часть

прибора,

с другой - на внутреннее и внешнее

давление.

1.12.1.3.

Манометрические

термометры

Они состоят из металлической трубки, присое-

диненной с помощью тонкой трубочки к деформи-

руемому манометрическому элементу.

Вся система полностью заполнена жидкостью,

подобранной в зависимости от диапазона измеряе-

мых температур. Паразитные расширения устраня-

ются с помощью дифференциальной схемы.

1.12.1.4.

Конденсационные

манометрические

термометры

Жидкость в термометре подобрана таким обра-

зом,

чтобы

измеряемые температуры

лежали

меж-

ду ее нормальной температурой кипения и ее кри-

тической температурой.

Так как закон изменения упругости паров от

температуры нелинеен, то градуировка шкалы

имеет участки, на которых расстояния между де-

лениями возрастают с ростом температуры. Эти

термометры должны использоваться в верхней

части шкалы.

1.12.1.5.

Твердые термометры

расширения

Используются в виде биметаллических пласти-

нок,

состоящих из

металлов

с существенно разны-

ми

коэффициентами расширения (железо-ни-

кель), сваренных по всей длине. Изменению тем-

пературы соответствует изменение кривизны

пластины, усиленное и переданное стрелочному

указателю.

1.12.1.6.

Термометры сопротивления

1.12.1.6.1.

Принцип действия

В этих приборах используется изменение

удель-

ного

сопротивления некоторых

металлов

при из-

менении температуры. Определение температуры

сводится к измерению электрического сопротив-

ления.

Если

сопротивление линейно зависит от темпе-

ратуры, то связь между ними имеет вид

где:

a - температурный коэффициент сопротивления

- значение сопротивления при температуре,

равной 6°

Напомним,что

где:

Ro - сопротивление проводника при 0°С,

/ - его длина в м,

s - площадь поперечного сечения в м

Ро -

удельное

сопротивление при 0°С в Ом

•

Для этих приборов используются:

— никель или медь для интервала температур от

-200°Сдо+150°С,

— платина для интервалов температур от

-200°С

до

+600°С.

1.12.1.6.2. Электрические характеристики ис-

пользуемых

металлов

Металл

Никель

Медь

Платина ....

Ро

мкОм-

• см

6,38

1,56

10,5

от-100

доО°С

0,0043

отО

до

+100°С

0,0066

0,0043

0,0041

от 100

до

+500°С

0,0093

0,0044

0,0036

Во французском стандарте NFC 42-330 приво-

дится таблица соответствия температур в °С оми-

ческому сопротивлению.

Никель позволяет получить высокую чувстви-

тельность при измерениях, однако сложности с по-

лучением

металла

высокой степени чистоты при-

водят к ненадежности взаимозаменяемости.

Недостатком меди

является

малое

удельное

со-

противление, что приводит при заданных габари-

тах к ограниченной чувствительности термометра.

198

1 ОБЩИЕ

СВЕДЕНИЯ

Платина, несмотря на низкое значение темпера-

турного коэффициента сопротивления, имеет та-

кие

преимущества стабильности и взаимозаменяе-

мости,

что употребляется

чаще

всего.

Платиновый

термометр сопротивления был принят междуна-

родной конференцией мер и весов как инструмент

интерполяции (см. §1.12.1.1).

Сопротивление определяется классическими

методами с помощью мостика Уитстона или цифро-

вого

вольтметра, на котором указаны значения в

°С

1.12.1.6.3. Термометры

термосопротивлением

Проводники изготовлены из оксидов металли-

чов, сопротивление которых быстро уменьшается

с ростом температуры; поэтому эти приборы, в

частности, предназначены для измерения низких

температур.

1.12.1.7.

Термопары

Термопара состоит из

двух

гомогенных метал-

лов, проволочек разной природы, спаянных на од-

ном из их концов (горячий спай термопары). При

помещении этого спая в область с температурой,

отличной от температуры других концов проволо-

чек (холодный спай), подключенных к гальваноме-

тру, в цепи возникает электрический ток как

функ-

ция природы использованных

металлов

и разности

температур, существующей между двумя источни-

ками.

Измерение температуры сводится к измерению

электродвижущей силы

(э.д.с).

Э.д.с. измеряется либо непосредственно милли-

вольтметром, включенным в цепь, либо при более

точных

измерениях, потенциометром.

Электрические термометры классифицируются

на четыре нормализованные категории (NFC 42-

321,1978; NFC 42-322,1985; NFC 42-323,1985):

— тип Т, медь-константан (54 Си + 46 Ni), приме-

ним от

-200°С

до

+350°С;

— тип J, железо-константан, применим до

+600°С;

— тип N,

фуппы

никель-хромникелевый сплав,

применим до

+1000°С;

— тип SC, платина-платина родий 10%, применим

кратковременно до

1500°С.

Термопары должны

быть

защищены от атмо-

сферной коррозии и их надо часто тарировать.

1.12.1.8.

Оптические пирометры

Эти пирометры предназначены для определе-

ния температур, превышающих

900°С,

преимуще-

ственно в тех

случаях,

когда не могут

быть

исполь-

зованы термопары. Основанные на измерении из-

лучения, испускаемого телом, температура

которого

подлежит определению, они подразделя-

ются на две фуппы.

1.12.1.8.1.

Оптические пирометры

полного излучения (тип

Фери)

Все излучение изучаемого источника концент-

рируется с помощью оптической системы на зачер-

ненном чувствительном элементе, образованном

одной или несколькими соединенными последова-

тельно

термопарами, электродвижущая сила ко-

торых измеряется милливольтметром.

1.12.1.8.2.

Оптические пирометры с исчезаю-

щей

нитью

Измерение осуществляется путем уравнивания

яркостей нити

накала

лампы

и изображения

регис-

трируемого источника. Уравнивание этих яркостей

достигается либо изменением нагрева нити, либо

ослаблением светового потока источника с по-

мощью поглощающего клина переменной толщи-

ны,

установленного между нитью и источником.

Пирометр с исчезающей нитью более точен, чем

пирометр полного излучения, и позволяет регист-

рировать источники

малых

размеров, однако он

обладает

тем неудобством, что необходима оцен-

ка

оператора* и не позволяет регистрировать тем-

пературы, которые можно измерить пирометром

полного излучения.

1.12.1.9.

Сравнительные

характеристики приборов

для измерения температуры

См.

таблицу на с.200.

Примечание: Для минимизации внешних влия-

ний и получения правильных значений при измере-

нии температуры

флюида

в трубопроводе длина

погруженной части термометра или термометриче-

ского

зонда должна равняться 15 диаметрам тер-

мометра или зонда.

1.12.1.10.

Температурные реперы

с изменяемой формой

Эти "эталоны" типа Зегера, составленные из

смеси

керамических продуктов и имеющие вид

усеченных конусов, обладают свойством изгибать-

ся под действием

тепла

до тех пор, пока вершина

не коснется плоскости основания.

Эти перенумерованные эталоны покрывают ди-

апазон температур от

600°С

до

2000°С

с интерва-

лом от

20°С

до

30°С,

но они должны использовать-

ся с учетом скорости роста температуры и величи-

ны временной площадки максимальной

температуры. Они используются в

печах

для об-

жига

керамики, так как показывают уровень об-

жига.

*В настоящее время применяют фотоэлемент, снабженный

электронным умножителем. -

Прим.

ред.

199

1 ОБЩИЕ СВЕДЕНИЯ

Тип прибора

Жидкостные термометры расширения

— стеклянные

. ртутные

• спиртовые

•

толуоловые

• пентановые

— манометрические

Конденсационные манометрические термо-

метры

Термометры сопротивления

Полупроводниковые датчики

Термометры с термосопротивлением

Термопары

Оптические пирометры

— полного излучения

— с исчезающей

нитью

Диапазон

применения

от -30 до +350°С

от -50 до +60°С

от-80до+100°С

от -200 до +30°С

от-70до+300°С

до550°С

от-200до+600°С

от-55до+150

от -80 до

+700

от-200до+1500°С

от +500°С до 2 000°С

от+700до2

000°С

Точность

±1%

диапазона

шкалы

±1,5%

диапазона

шкалы

+2ЧЬ

X£7V

Зависит от класса

точности

спо-

соба считыва-

ния омического

сопротивления

±0,5%

±1,5%

Примечание

Точность

зависит от

уровня

изме-

ряемой температуры и ка-

тегории термометра (обычный,

лабораторный).

Термометры с

ртутью

позволяют

производить измерения до

бОСС.

Допуск в °С:

класс А: 0,15 +

0,002

•

класс В: 0,3 +

0,005

•

(г

- значение абсолютной темпе-

ратуры в °С).

Тарирование сопротивления

может

повысить

точность.

Необходимо тарирование датчика.

Точность

указана в предположе-

нии,

что излучатель ведет себя

как

абсолютно черное тело.

Сравнение

различных

термометров

пирометров.

1.12.1.11.

Цветовые индикаторы

температуры

Они предназначены

для

оценки температуры

некоторых поверхностей

имеют

вид

карандашей,

порошка

(термоколор)

или

адгезивных пластинок

(темп,

пластины),

также

виде лаков

красок.

Эти

субстанции обладают способностью изменять

свой цвет

при

определенной температуре.

Их область применения лежит

пределах

от

65°С

до

600°С.

1.12.2.

Измерение давления

1.12.2.1.

Определения

Давление

сила

на

единицу площади:

= -

(формула размерности ML-'T-

Избыточное давление

давление, уменьшенное

на величину атмосферного давления (определяет-

ся

обычными

приборами).

Абсолютное давление

давление, отсчитывае-

мое

от

уровня

вакуума (эквивалентно сумме избы-

точное давление

атмосферное давление).

Статическое давление

давление, измеренное

датчиком,

движущимся вместе

флюидом.

Динамическое

давление: измеряемое давление,

вызываемое кинетической энергией флюида

и ей

пропорциональное.

Давление торможения*: давление

точке

тор-

можения

(там,

где

скорость флюида равна нулю).

Нормальное атмосферное давление равно

101

325 Па, или

760

мм

ртутного столба

при 0°С и

9.806

65 м с

Оно изменяется

высотой

Z (в км) по

закону:

IgP

5,28log(1-0,022

6Z)

где

Р«т -

атмосферное давление**.

1.12.2.2.

Манометр Фортена

Единственный прибор, позволяющий непосред-

ственное измерение абсолютного давления.

Он состоит

из

ртутного барометра, содержащего

герметичную чашечку, снабженную патрубком,

соединенную

камерой,

которой надо измерить

давление.

1.12.2.3.

Манометр

U-образной трубкой

Трубка, укрепленная

на

пластинке, проградуи-

рованной

миллиметрах, заполнена жидкостью

известной плотностью (спирт, вода, ртуть).

*В отечественной литературе давление торможения опре-

деляется как давление при изознтропическом торможении.

-Прим.

ред.

"Приведенная формула справедлива для стандартной ат-

мосферы и

высот

Z S

км. - Прим. ред.

200

1 ОБЩИЕ СВЕДЕНИЯ

Измеряемое

давление р равно р -

p*gh,

где р

плотность залитой в трубку манометра жидкости,

h - разность уровней в U-образной трубке.

Пере-

вод в единицы водяного столба h

выполняется по

формуле h

= —, где р. - плотность воды.

1.12.2.4.

Манометр

вертикальной трубкой

В этом приборе

связь

между уровнем жидкости

в градуированной в миллиметрах трубке и уровнем

в резервуаре пренебрежимо мала, поэтому доста-

точно одного отсчета.

Манометр

вертикальной

трубкой.

Манометр

с наклонной

трубкой.

1.12.2.5.

Манометр

наклонной трубкой

Рекомендуется

для измерения малых давлений,

так

как его

чувствительность

значительно выше,

чем

у U-образного манометра. Смещение мениска

соответствует примерно шестикратному усилению

при угле в 10° и порядка

при угле 5° : Л -

sin a.

1.12.2.6.

Микроманометры

Эти

приборы используются для тарирования рас-

ходомеров, или для

точных

измерений

давления.

1.12.2.6.1.

Микроманометр Асканиа

Он состоит из U-образной трубки, нижняя часть

которой образована гибким шлангом. Трубка за-

полнена водой. Одна из ветвей трубки в своей

верхней части сообщается с атмосферой и

переме-

щается

в вертикальной плоскости для приведения

в другой ветви

уровня

воды

к первоначальному по-

ложению. Перемещение этой ветви определяет

величину давления.

1.12.2.6.2.

Микроманометр Дебро

Поплавок с градуированной рейкой помещен в

одну из

двух

коаксиальных трубок, наполненных

водой. Считывание производится с помощью мик-

роскопа.

Микроманометр

Асканиа.

Щ*лмм

Ш/////У/ШШ

Микроманометр

Дебро.

201

1 ОБЩИЕ СВЕДЕНИЯ

1.12.2.7.

Манометр Бурдона

Чувствительным

элементом является трубка эл-

липтического сечения, изогнутая

виде полуме-

сяца;

флюид,

котором измеряется давление,

за-

полняет

ее до

закрепленного конца. Подвижный

конец соединен рычажной передачей

показыва-

ющей

стрелкой.

1.12.2.8.

Сильфонный

манометр

Используемый

для

высоких

давлений, этот

при-

бор имеет емкость

виде сильфона, деформирую-

щуюся

под

действием давления

соединенную

показывающей стрелкой.

Свободный

Манометр

Бурдона.

1.12.2.9.

Грузопоршневой манометр

Принцип действия состоит

равновесии поршня

под действием измеряемого давления

груза

из-

вестной массы.

Для

уменьшения трения

хорошей

центровки поршень непрерывно вращается

в ци-

линдре.

Обозначив через

измеряемое давление,

М-суммарную массу, действующую

на

поршень,

д-

ускорение свободного падения,

S -

площадь

поршня,

состоянии равновесия имеем

Грузовые манометры,

как

правило, представля-

ют собой эталонные приборы,

для

которых изгото-

витель

составляет поправочные таблицы

зависи-

мости

от

температуры

давления.

1.12.2.10.

Электрические манометры,

датчики давления

1.12.2.10.1.

Емкостные датчики

Измерительный элемент образован деформируе-

мой мембраной

двумя неподвижными электрода-

ми,

образующими пару конденсаторов. Изменение

давления приводит

дисбалансу между двумя кон-

денсаторами.

Разность

их

емкостей обрабатывает-

ся электронным контуром (см. рисисунок

на

с.

203).

1.12.2.10.2.

Датчики сопротивления

Тонкая мембрана, несущая

на

себе тензометри-

ческие

датчики, соединенные

виде мостика

Уит-

стона, находится

под

давлением. Дисбаланс

мос-

тика

при

нагрузке порождает пропорциональный

ей

сигнал.

Резервуар

Насос

Приемник давления

Образцовые грузы

Указатель подъема

Поршень

Грузопоршневой

манометр.

202

1 ОБЩИЕ

СВЕДЕНИЯ

Пластаны

•цдаиеатора

Двтмсторияя

Емкостный

датчик.

Различают

три типа технологий:

— металлические датчики, наклеенные на мемб-

рану, или расположенные в вакууме;

— полупроводниковые датчики на кремниевых

пластинках;

— датчики сопротивления, расположенные в виде

толстых

слоев.

1.12.2.10.3.

Датчики с дифференциальным

трансформатором

В этом типе датчика используется трансформа-

тор,

сердечник которого перемещается под дейст-

вием элемента, деформирующегося под давлени-

ем.

Возникающее при этом изменение связи между

вторичными обмотками трансформатора преобра-

зуется соответствующей электронной цепью.

Масло

Рашлиталыая

мамвраиа

Рааоалиталшая

мамбрана

Иамеритальная

«амбр

Измерительная

ячейка.

1.12.2.10.4.

Датчики с незатухающими

колебаниями

Их принцип действия основан на

связи,

которая

существует между собственной частотой колеба-

ний

измерительной ячейки и механическим воз-

действием,

которому она подвергается. В настоя-

щее время используются измерительные ячейки

двух

типов:

— колеблющаяся струна;

— кварцевый резонатор (см. рисунок на с. 204).

Тип манометра

Жидкостью манометры

• с У-образной трубкой j "W""*

""""н-""»»

К7

[

ртутные

•

вертикальной трубкой

JJJJJJ

• с наклонной трубкой

• манометр Асканиа

• манометр Дебро

Груэопоршневой манометр

Металлические манометры

• с трубкой

Бурдона

•

ссильфоном

Электрические манометры

• емкостный датчик

• датчик

сопротивления

• датчик с

дифференциальным

трасформатором

• датчик с колеблющейся струной

• датчик с

кварцевым

резонатором

Точность

±1

мм вод. столба

±1

мм рт. столба

±0,5

мм вод. столба

±0,5

мм рт. столба

±0,1

мм вод. столба

±0,01

мм вод. столба

±0,01

мм вод. столба

(Г

измеряемой

величины

±0,1%

максимального значения шкалы

±0,1%

максимального значения шкалы

0,25%

максимального значения шкалы

от

0,1

до

05%

максимального значения шкалы

0,25%

максимального значения шкалы

±10~

измеряемого значения

±10~*

максимального значения шкалы

Область

применения

(избыточное

давление)

от 50 до 15 000 Па

от

1000

до 15 000 Па

от 50 до 30 000 Па

от

500

до 300 000 Па

от 50 до

000 Па

от 0 до

500 Па

от 0 до 2 000 Па

от 20 до 30 000 кПа

от 0 до 600 000 кПа

от 0 до 2 500 кПа

отО до 15

000кПа

от 0 до 30 000 кПа

от

1250

до 7 000 кПа

от

до 5 000 кПа

от Одр 15 000 кПа

Сравнительные

характеристики

манометров.

203