На рис.2, B, электропроводность метасоматитов является промежу-
точной между вмещающей средой и рудными телами. Однако сущест-
вующей электрической связи недостаточно для того, чтобы систему
тел можно было считать единым эквипотенциальным проводником.
Поэтому второе рудное тело проявляется как незаряженное, но ано-
малия над ним усиливается. В случае рис.2, C, электропроводность
метасоматитов приравнена к электропроводности рудных тел. Форма
изолиний потенциала приближается к той, которая характерна для эк-
випотенциального объекта, однако эпицентр потенциала все еще тя-
готеет к центру нижнего тела, а не к центру системы тел. Это объяс-
няется недостаточной контрастностью удельных электропроводностей
системы тел и вмещающей среды. Значение контрастности 100, по-
видимому, недостаточно для столь вытянутого проводника, чтобы
считать систему тел эквипотенциальной. И только при контрастности
500 (рис.2, D) эпицентр потенциала занимает привычное положение
над наиболее приближенной к поверхности части системы тел.
Следующий пример касается магнитного поля токов, измеряе-
мых в методе заряда. Для возбуждения применяется двухэлектродная
питающая установка вертикального кабеля, не создающая на поверх-
ности земли и в воздухе первичного магнитного поля [7]. На рис.3 по-
казаны план и разрез двух проводящих тел, удельная электропровод-
ность которых на два порядка выше, чем у вмещающей среды. Там же
показано положение питающих электродов А и В. Малое тело, при-
ближенное к поверхности, создает аномалию – помеху для изучения
глубокозалегающего заряженного проводника. На рис.4 представлены
планы изолиний аномальных составляющих магнитной индукции B
B
z
и
B
y
B (пикатесла на ампер) или, что то же самое, аномальной напряжен-
ности магнитного поля H
z
и H
y
(миллигамм на ампер) на двух высотах,
а именно, на дневной поверхности (А) и на высоте 200 м (В). Наблю-
дения в воздухе можно выполнить, разместив измерительную аппара-
туру на вертолете [27]. Поскольку относительное увеличение расстоя-
ния до приповерхностной неоднородности больше, чем до глубинной,
аномалия от нее убывает сильнее (ср. фрагменты А и В на рис.4). Та-
ким образом, при переносе наблюдений на борт вертолета помимо
выигрыша в производительности измерений достигается уменьшение
влияния приповерхностных проводников нерудной природы.
В последнем примере рассмотрена неоднородная поляризую-
щаяся модель с размерами 300×600×400 м и глубиной до верхней
кромки 100 м. Центр модели совмещен с центром установки срединно-
го градиента (СГ-ВП), разнос питающих электродов АВ=2000м. Каждое
ребро модели разделено на 3 части. Вмещающая среда обладает по-
ниженной электропроводностью (
σ
=0,001 Ом
-1
⋅м
-1
) и не поляризуется
48