небольшой субгоризонтальной вариацией
δ
H
0
=0,25i+1,25j–0,25k, мЭ.
Заметим, что в отличие от магнитной системы координат, применена
координатная система, когда ось
OZ направлена вверх, ось OX – на
восток, а ось
OY – на север. В первом случае (рис.7, C) в результате
подмагничивания возникают два разноименных полюса
δ
T
a
, отстоящих
друг от друга на размер наиболее намагниченного элемента тела
(~300 м). Кромки тела в целом отмечены дополнительной парой по-
люсов, отстоящих на размер тела по меридиану (~900м), причем до-
полнительный максимум
δ
T
a
сливается с основным. Во втором случае
(рис.7, D) проявляется все тело в целом, поскольку интенсивная ано-
малия в центре рис.7, B создана не индуктивной, а остаточной намаг-
ниченностью и не изменяется при изменении намагничивающего поля.
Магнитная восприимчивость тела
κ
=
μ
–1=0,4 и его наиболее намагни-
ченной части
κ
=0,5 различаются в 12,5 раз, однако эффекты подмаг-
ничивания различаются менее чем в 4 раза. Это вызвано интенсив-
ным размагничиванием объема с
κ
=5. Характеристики размагничива-
ния тел в форме параллелепипеда, полученные с помощью уравнения
(15), описаны в работе [29]. Для этого решали уравнение (15), вычис-
ляли внешнее магнитное поле, а затем приравнивали под знаком ин-
теграла намагничивающее поле к земному
H=H
0
и снова вычисляли
интеграл (15). При
μ
=10 ошибка составила до 600%, т.е. магнитное
поле тела с соотношением сторон 3×3×1, намагниченного поля вдоль
малого ребра, вычисленное без учета размагничивания в шесть раз
превышает истинное поле. Даже при
μ
=1,03 ошибка равна 2%.
На рис.8 представлены декартовы составляющие магнитного по-
ля по скважине, пересекающей то же тело (см.рис.6), но тело ориен-
тировано вдоль магнитного меридиана так, что намагничивающее зем-
ное поле равно
H
0
=13,8j–41,38k (A/м, ось OZ – вверх, ось OY – по маг-
нитному меридиану). При вхождении профиля в тело ни на одной со-
ставляющей не отмечен скачок поля, поскольку на боковых гранях,
параллельных вектору магнитного поля, не возникает магнитных по-
люсов. При выходе профиля из тела H
xa
и H
ya
остаются непрерывны-
ми, а H
za
испытывает скачок в 30% от H
0
, что примерно соответствует
максимальному скачку на шаре при
μ
=1,4. Однако в отличие от шара
внутреннее поле H
za
не постоянно, а имеет экстремум вблизи кромки,
в чем проявляется различие формы шара и параллелепипеда. Внут-
реннее поле H
za
положительно, что приводит к экранированию отрица-
тельного внешнего поля , т.е. к его уменьшению по абсолютной вели-
чине внутри магнетика. Блок сильно магнитных пород с
μ
=6 проявля-
ется в виде дополнительного экстремума H
za
.
В работах [28] и [29] приведены другие примеры использования в
методических целях расчетов по предложенному здесь алгоритму.
56