суммарное поле
U
c
ст
=L
1
P
0
+U
a
ст
. В случае глубинной неоднородности
уже при
T≈10
-2
нестационарные значения U
a
недалеки от стационар-
ных:
U
a
max
–U
a
min
≈0,25(U
a
стmax
–U
a
стmin
).
По-видимому, этого времени достаточно, чтобы область возму-
щений захватила существенную часть объема неоднородности, кон-
тактирующей с источником флюида (верхний правый фрагмент). В то
же время при
T=3⋅10
-2
значения U
c
ст
далеко не достигнуты в основном
из-за того, что отсутствует первичное поле (нижний правый фрагмент),
поскольку возмущения не достигли дневной поверхности.
Размеры и положение неоднородностей подобраны таким обра-
зом, что экстремальные значения
U
c
ст
были примерно одинаковы
(сравните нижние фрагменты рис.15). Однако для достижения значе-
ний
U
c
, соизмеримых с U
c
ст
необходимо различное время: T≈1 для при-
поверхностной неоднородности и
T≈0,03 для глубинной, контактирую-
щей с источником. При
c
1
=10
-14
м
2
,
μ
=10
-3
Па⋅с, сжимаемости флюида
β
=5⋅10
-10
Па и пористости m
−1
1
=0,025–0,05 безразмерному времени T=1
соответствуют времена
t =3–6 мес. Таким образом, приповерхностная
индикационная зона реагирует на появление источника флюида на
3–
6
месяцев позднее, чем зона, контактирующая с источником.
На рис.16 представлены стационарные и нестационарные зна-
чения компонентов магнитной индукции
BB
x
и B
z
B в напорном режиме.
Временной ход их таков, что форма изолиний остается подобной, ме-
няются только амплитудные значения. Можно заметить лишь незначи-
тельные смещения эпицентров нестационарных значений к проекции
источника, особенно заметные для глубинной неоднородности и объ-
ясняемые тем, что первоначально возмущение возникает в области
контакта источника и неоднородности. Согласно рис.15 (левый верх-
ний фрагмент), это приводит также к растягиванию процесса установ-
ления стационарных значений электрического потенциала и магнит-
ной индукции во времени по сравнению с приповерхностной неодно-
родностью, когда возмущение достигает всех ее элементов одновре-
менно.
Итак, проведенные расчеты показали, что для сжимаемого
флюида стационарное течение устанавливается тем позднее, чем
больше расстояние до источника, причем запаздывание может соста-
вить несколько месяцев при глубине источника в несколько километ-
ров. Если время существования глубинного источника меньше этого
срока, он просто не будет замечен по гидравлическим явлениям вбли-
зи поверхности, даже если бы они не маскировались метеорологиче-
скими факторами. Рассмотренные здесь течения флюида можно свя-
зывать, в частности, с неупругим сжатием пористой влагонасыщенной
среды с объемом в несколько кубических километров. Уменьшение
52