сжимаемость флюида, стационарное состояние для приповерхност-
ных неоднородностей достигается на несколько месяцев позже, чем
глубинных, соседствующих с источником.
Область неоднородности делили на элементарные объемы, в
пределах каждого из них параметры среды считали постоянными, век-
торные интегральные уравнения (46) при
m
1
=m и (22) сводили к систе-
ме линейных алгебраических уравнений относительно компонентов
внутреннего градиента давления или напряженности. При этом для
каждой модели векторное уравнение (46) решали 40 раз для соответ-
ствующего количества частот в диапазоне, обеспечивающем удовле-
творительную точность обратного экспоненциального преобразования
Фурье (47). Компоненты градиента давления для интересующего нас
времени подставляли в уравнение (22) и определяли внутренние ком-
поненты напряженности электрического поля, которые использовали
далее для вычисления внешнего электрического потенциала и маг-
нитного поля токов течения по формулам (71) и (72). При
x
0
=y
0
=0 на
глубине
z
0
=–5 км поместили источник флюида с объемной производи-
тельностью
Q=1 м
3
/с, начинающий действовать с момента t =0. Так же,
как и в предыдущем разделе, в качестве глубинной неоднородности
рассмотрен вертикальный пласт 1
×3×3 км с центром в точке (0; 1,5; –4
км). Источник касается пласта вблизи короткого нижнего ребра. Вто-
рая модель – приближенный к поверхности горизонтальный пласт
2
×5×1 км с центром в точке (0; 2,5; –1 км).
Предположим, что локальные объекты более проницаемы и
электропроводны, чем окружающая среда. Однако их высокая элек-
тропроводность вызывает уменьшение эффекта, поскольку аномаль-
ные электрические токи целиком текут внутри объекта и аномальный
полный ток становится близок к нулю. Поэтому рассматривали слабо
дифференцированную среду, когда
1<
σ
/
σ
1
≤3 и 1<c/c
1
≤10.
Скорость течения флюида
v зависит от расхода Q в источнике и
не зависит от параметров однородного полупространства, причем
E~L
μ
v/c и H~
σ
L
μ
v/c. Поскольку экспериментальные значения L малы,
гидравлическая проницаемость
c также должна быть мала. Малым c
соответствуют малые
σ
, что приводит к малым H. Чтобы использовать
высокие значения
σ
, необходимо предположить высокую минерализа-
цию флюида. Но при этом поверхностные явления подавляются и
L
уменьшается. Эти обстоятельства приводят к тому, что заметный эф-
фект может быть получен в узком диапазоне значений параметров
σ
,
L, c, при максимально допустимых величинах L и
σ
/ c . Электрокинети-
ческий потенциал имеет ограниченный верхний предел и относитель-
но
48