Элтон Р. Рентгеновские лазеры

Подождите немного. Документ загружается.

Получение инверсии

171

8.2.2β. Удаленные друг

от

друга вытянутые

или

коаксиальные

плазмы.

важном случае, когда излучающая

поглощающая

плазмы имеют вытянутую (нитевидную) форму длиной

L и

уда-

лены друг

от

друга

на

расстояние

я, в

результате интегрирования

линейной плотности мощности излучения

/L по

длине излуча-

ющей плазмы получаем

к =

T-

СМ

; (

)

здесь

η —

геометрический фактор порядка 1. Для

L = 10х

величи-

на

изменяется

от

значения

~ 3

вблизи середины активной среды

до

~ 1,5 на

концах. Такой

же

результат получается

для

коакси-

альной конфигурации,

которой излучающая плазма находится

внутри.

действительности формула (49) справедлива

для ряда

других конфигураций, включая

случай сферической оболочки,

если

в нее

подставить соответствующее значение

η = 1

—

3, а в

качестве

использовать характерный размер плазмы [82]

3.2.3. Требования

накачке

3.2.3а. Мощность накачки. Выражение

для

мощности накач-

ки

необходимой

для

достижения заданной величины произ-

ведения

GL,

можно получить, обращая формулу

(49) и

полагая

hvp

Входящую сюда величину

Ν„

можно выразить через произведение

GL,

переходя

для

этого

от N

к N

помощью формулы (29)

соотношения

ре

/2А

ио

Здесь полную вероятность

ра-

диационного распада верхнего уровня

ΣΑ

мы

положили равной

2А

ио

Далее,

мы

выразим

ио

через

αν

помощью соотношения

(32),

a N

через GLjc

\FL согласно формуле (8) гл. 2.

результате

Использование

концентрирующей оптики позволило бы удалить ис-

точник

накачки

активную среду

на

большее расстояние друг

от

друга

без

потери

эффективности накачки [91*, 92*]. При этом плотность фо-

тонов

активной среде пропорциональна плотности фотонов

источни-

ке

накачки,

где

коэффициент пропорциональности

рассматриваемом

диапазоне

длин волн имеет значение порядка 10%

[93*],

определяется

оптическими

константами отражающего покрытия концентратора

и не

зависит

от

расстояния

между плазмами. Различные концентрирую-

щие

системы для случаев как продольной, так

поперечной фотонакач-

ки

рентгеновских лазеров рассмотрены

[94*].

—

Прим. персе.

172 Глава 3

всех этих подстановок и учитывая, что

t/gt

<ты/9и,

получаем

здесь г

— характерный размер (обычно радиус) поглощающей

области активной среды, и мы использовали соотношение σ

&, ~

/αδ,λ

[см. формулу

(30)].

Отметим сильную зависимость полу-

ченного выражения от длины волны λ<^ излучения накачки. Как

видно из (51), эту длину волны следует выбирать максимально воз-

можной для рассматриваемого лазерного перехода. Как и следо-

вало ожидать, и короткая длина волны генерации А

/, и малая ве-

роятность лазерного перехода (т. е, малое значение gifiu) требуют

увеличения мощности накачки. Отметим также, что в выражении

(51) отсутствует зависимость от длины системы L, если значение

произведения GL задано.

3.2.36.

Расстояние между плазмами. Выражение (51) использо-

валось в работе [83] для определения среднего расстояния (х) =

(xr

)

от источника накачки до активной среды в тех случаях,

для которых были проведены измерения мощности излучения на-

качки (эти случаи отмечены индексом «а» в табл. 4-6). При этом

предполагалось, что линия излучения имеет доплеровское ушире-

ние,

а обе величины Ν

ιν

и GL были приняты равными 5, так

что последний множитель в (51) сокращался. Коэффициент ин-

версии F был принят равным 1, что соответствует оптимальным

условиям накачки, а η = 3. Полученные таким образом результа-

ты приведены в табл. 9, где Ап

соответствует переходу в излуча-

ющем ионе. В большинстве случаев, для которых были проведены

измерения, значение пиковой интенсивности накачки отличалось

от предельного значения, определяемого интенсивностью излуче-

ния черного тела, не более чем в три раза. Полученный таким

образом размер 20-100 мкм является типичным для плазмы, со-

здаваемой хорошо сфокусированным лазерным пучком. Как бы-

ло обнаружено экспериментально, поток излучения у поверхности

или даже внутри образованного лазерным пучком кратера при-

мерно в 20 раз больше (25 МВт, см. [82]). Это могло бы привести к

получению большего значения коэффициента усиления, или дать

возможность использовать большие расстояния между плазмами,

или перейти к более коротким длинам волн — в соответствии с

приведенной выше масштабной зависимостью.

Несомненно, что дальнейшие систематические теоретические

и экспериментальные исследования выявят много новых комби-

наций ионов и позволят найти наиболее перспективные из них,

Щ _ Ш

Ьс

М_

[Κι^/οΛ

Αν GL

(51)

Получение инверсии

173

а дальнейшие эксперименты, включающие измерения длин волн

переходов

спектра флуоресценции укажут путь

достижению

максимально возможного

для

рассмотренной схемы резонансной

фотонакачки коэффициента усиления.

Резонансная фотонакачка: эксперимент

Эксперименты

по

резонансной фотонакачке рентгеновского лазе-

ра требуют создания сразу двух различных

по

своим характери-

стикам изолированных друг

от

друга плазм

при

условии, чтобы

эффективность передачи излучения

от

источника накачки

к ак-

тивной среде была максимальной.

Это

приводит

дополнитель-

ным трудностям,

поэтому успешных экспериментов

по

фото-

накачке

целом значительно меньше,

чем

экспериментов

одной

плазмой, например использующих схему столкновительного возбу-

ждения

(см.

разд.

2).

Между

тем

такие эксперименты, очевидно,

следует продолжать,

так как

потенциально

они

могут привести

к созданию системы, обладающей дополнительными контролиру-

емыми параметрами, большим коэффициентом усиления

и,

воз-

можно, более высокой эффективностью.

4.1.

Эксперименты

вакуумном ультрафиолетовом

диапазоне

Измерения спектра флуоресценции позволяют зарегистрировать

наличие инверсии населенностей

активной среде

обычно пред-

шествуют измерениям самого коэффициента усиления

(эта ме-

тодика описана

разд.

5.1 гл. 2).

мы

обсудим несколько

экспериментов,

которых наблюдаемая инверсия населенностей

создавалась

результате резонансного фотовозбуждения ионов

плазме.

11.1.

Ионы Al

u С+

В работе

[74]

наблюдалась флуоресценция ионов

находящих-

ся

плазме дугового разряда. Целью работы являлось изучение

возможности получения генерации

на

переходе

—•

Зр с

длиной

волны 2138А. Фотонакачка приводила

возбуждению

2р —• 5d в

ионе

длиной волны перехода 56θΑ

осуществлялась линией

излучения лазерной плазмы, соответствующей переходу

5р —• 3s

в ионе А1

Эта

комбинация ионов приведена

предпоследней

строке табл.

174

Глава 3

Таблица 9. Измеренная мощность накачки W

и рассчитанные с

помощью формулы (51) значения величины W

/ < χ >

и характер-

ного расстояния < χ >

Источ-

ник на-

качки

Вт/см

ю~

. W

Вт

χ>,

мкм

2p-ls

190

0,026

3,9

120

2p-ls

130

0,13

6,5

А1

10+

3p-2s

200

2,7

2,0

8,6

3p-2s

260

2,0

1,3

8,1

3d-2p

180

2,0

2,6

3d-2p

200

4,1

0,32

2,8

3s-2p

440

1,1

1,3

* 2p-ls

120

(2500)

(90)

Для увеличенной плотности потока лазерного излуче-

ния,

создающего плазму.

Измерения проводились в направлении, близком к нор-

мальному по отношению к плоскости мишени.

11.2.

Ионы Мп

+ и С

Эта комбинация ионов приведена в первой строке табл. 8. В работе

[84] в условиях предыдущего эксперимента было зарегистрировано

150-кратное увеличение интенсивности излучения на длине волны

2177А, соответствующей переходу 4р —• 3d в ионе С

по сравне-

нию со случаем, когда фотонакачка отсутствовала. Измеренные

интенсивности линий 2163 и 1923А, соответствующих переходам

4d —• Зр, также были значительно увеличены. Позже, с использо-

ванием резонатора, для линий 2177 и 2163А был экспериментально

определен однопроходной коэффициент усиления 0,4 см"*

[85].

4.1.3. Ионы С

+ и Mg

Проведенный в работе [86] эксперимент планировался с целью по-

следовательного изучения возможности получения инверсии на-

селенностей в результате фотовозбуждения в системах, содержа-

щих комбинации водородоподобных ионов, приведенных во вто-

рой части табл. 6 (начиная с 9-й строки и далее). Этот экспери-

мент является продолжением более ранних работ по рекомбина-

Получение инверсии

175

ционной накачке ионов

А1

12+

выполненных

Лаборатории лазер-

ной энергетики Рочестерского университета (США).

[86] реги-

стрировалось излучение водородоподобных ионов

11+

плазме,

создаваемой

результате фокусировки лазерного пучка

на

твер-

дую мишень

из

магния. Перед мишенью параллельно

ее

поверх-

ности располагалась пленка углерода, которая также облучалась

лазерным пучком

служила источником ионов

Излучение

α-линии серии Лаймана

ионах

приводило

селективному

возбуждению

η = 2

—•

4 в

ионах Mg

11+

о чем

свидетельствовали

измерения интенсивности резонансных линий этого иона. Одна-

ко такая интерпретация наблюдаемых спектров осложняется

тем,

что аналогичные результаты получались

и в

исследовавшемся

ра-

нее подходе, основанном

на

рекомбинационной схеме

[87],

когда

фотонакачка отсутствовала (см. разд.

2 гл. 4).

11.4. Ионы Na

Среди других возможных комбинаций ионов излучающей плазмы

и активной среды сочетание He-подобных ионов Na

явля-

ется, по-видимому, наиболее популярным.

первую очередь

это

обусловлено высокой точностью совпадения длин волн излучатель-

ного

поглощательного переходов

этих ионах, лежащих

райо-

не И А (см. первую строку табл.

4).

Длина волны генерации

при

этом находится

MP-диапазоне. Несмотря

на то что

имеются

не-

которые предварительные результаты, указывающие

на

получение

инверсии

основанные

на

анализе спектра флуоресценции ионов

успеха

экспериментах

по

получению генерации

этой

си-

стеме

до сих пор

достигнуто

не

было.

4.I.40-

Измерения мощности излучения накачки.

работах

[82,

83] была измерена абсолютная мощность излучения натриевой

плазмы, создаваемой импульсом неодимового лазера

на

стекле

энергией 100

Дж на

длине волны

« llA,

соответствующей перехо-

ду

2р

—•

Is в

ионе Na

. Полученное значение составило

25 МВт.

В [88] было показано,

что

чистая неоновая плазма может быть

по-

лучена

результате облучения твердой неоновой пленки, сконден-

сированной

на

охлажденной

до

низкой температуры поверхности.

Значение мощности накачки, равное

МВт, было максимальным

и достигалось

случае, когда

обе

плазмы располагались

непо-

средственной близости друг

другу

на

расстоянии —

100 мкм.

4.I.46.

Эксперимент

трехслойной мишенью.

работе [89] была

предпринята оригинальная попытка решения проблемы устране-

176

Глава 3

ния нежелательного взаимодействия между активной средой и ис-

точником накачки, которое возникает в случае малого расстояния

между ними. В этом эксперименте использовалась алюминиевая

пленка, прозрачная для излучения с длиной волны llA, в которую

с одной стороны были имплантированы атомы неона, а с другой

стороны она была покрыта пленкой натрия. Изготовленная таким

образом трехслойная мишень облучалась двумя лазерными пучка-

ми.

При этом алюминиевая пленка изолировала друг от друга не-

оновую и натриевую плазмы. Тот факт, что в этом эксперименте

не удалось получить инверсии населенностей (о чем свидетельство-

вали измерения спектра флуоресценции), объяснялся наличием

доплеровского сдвига излучения накачки, обусловленного тем, что

излучающая плазма и активная среда разлетались с относительной

скоростью Δν, « 10

см/с. Этот эксперимент продемонстрировал

чувствительность схемы резонансной фотонакачки к точности со-

впадения длин волн излучательного и поглощательного переходов.

4.1.4

Эксперимент с двойным z-пинчем. Недавно было сооб-

щено [90] о некоторых обнадеживающих результатах, полученных

при наблюдении флуоресценции на длине волны пА в установке

с инициируемым импульсным разрядом z-пинчем (см. п. 4.2.26

гл.

2), в которой также использовалась комбинация ионов Na/Ne.

Схема этого эксперимента показана на рис 10. Пары натрия сжи-

мались к оси струи; неоновая плазма образовывала z-пинч, явля-

ющийся частью обратного тока разряда. Измеренная мощность

излучения ионов Na

на длине волны llA достигала весьма впе-

чатляющего значения 25 ГВт. Это в 1000 раз больше, чем мощ-

ность излучения лазерной плазмы, полученной в результате лазер-

ного нагрева мишени из NaF (см. п. 4.1.4а). Главной проблемой

при этом по-прежнему остается обеспечение прямизны и одно-

родности активной среды на длине усиливающей области. В рас-

сматриваемом конкретном эксперименте эта проблема усугубля-

лась искажением неоновой плазмы под действием силы Лоренца,

обусловленной направленным в противоположную сторону током

основного (натриевого) разряда.

4.2.

Изменение длины водны излучения накачки за счет

эффекта Доплера

В [70] было высказано предположение о том, что доплеровский

сдвиг, обусловленный относительным движением источника на-

качки и активной среды, мог бы привести к сближению линий ис-

пускания и поглощения, частично компенсируя имеющуюся раз-

Получение инверсии

177

Рис.

10.

Схема установки

двойным z-пинчем; излучение натрие-

вой плазмы используется

для

накачки неоновой плазмы. Неоновая

плазма заменяет собой один

из

шести стержней,

по

которым течет

обратный

ток

разряда [90].

1 — к

клапану импульсного напуска

газа;

— регулятор тока неонового разряда;

— мини-сопло

— ис-

точник неона;

4 —

экран;

5 —

проволочная сетка;

6 —

источник

NaF;

7 —

высоковольтный электрод;

8 —

сопло;

9 —

заземленный

электрод;

10—

стержни,

по

которым течет обратный ток

штук

неоновый пинч); 11

— к

детектору рентгеновского излучения; 12 —

регулятор тока нагрузки.

ницу соответствующих длин волн.

По

своей роли этот эффект

противоположен тому, который наблюдался

эксперименте

трех-

слойной мишенью, описанном

в п.

4.1.46. Однако

на

современном

начальном этапе постановки

проведения экспериментов

по ре-

зонансной фотонакачке основное внимание пока уделяется есте-

ственным

(не

требующим частотного сдвига) совпадениям длин

°лн рабочих переходов.

Глава 3

Литература

Elton

R. С,

Appl. Optics,

14, 97

(1975).

Palumbo L. J., Elton R. C, J. Opt. Soc. Am., 67, 480 (1977).

Van Regemorter

#.,

Astrophys.

J.,

136, 912 (1962).

Seaton M.

J.,

in: "Atomic and Molecular Processes",

D. R.

Bates,

ed.

(Academic Press, New York, 1962).

5. Elton

R. C,

"Atomic Processes", ch.

in: "Methods

Experimental

Physics", Plasma Physics,

v. 9, H. R.

Griem,

R. H.

Lovberg,

eds.

(Academic Press, New York, 1970).

6. Wiese

W. L.,

Smith

M. W.,

Glennon

B. Af.,

"Atomic Transition Pro-

babilities",

v. I:

Hydrogen-Neon, NSRDS-NBS

1966; Wiese

W. L.,

Smith

M. W.,

Miles

Β. Af., v. II:

Sodium-Calcium, NSRDS-NBS

22,

1969.

7. Kunze

H.-J.,

Space Science Reviews,

13, 565

(1972).

8. Elton

R. С,

"Parameter regimes

for

x-ray lasing

plasmas", Com-

ments

At. Mol.

Phys.,

13, 59

(1983).

9. Жерихин A. H., Кошелее К. Η., Летохов В. С, Квантовая элек-

троника, 1976, т. 3, с. 152 ; Виноградов А. В., Шляпцев В. Я.,

Квантовая электроника, 1983,

т. 10, с. 516 ; там же,

1983,

т. 10,

с. 2325,

также цитируемая там литература.

10.

Whitten В. L., London R. Α., Walling R. 5., J. Opt. Soc. Am., Β 5,

2537 (1988).

11.

Bhatia

A. K.,

Feldman U., Seely J.

F.,

Atomic Data and Nuclear Data

Tables,

32, 435

(1985).

12.

Hagelstein

P. L.,

Jung

R. K.,

Atomic Data and Nuclear Data Tables,

37,

121

(1987).

13.

Rosen M.

D., et al,

Phys.

Rev.

Lett.,

54, 106

(1985).

14.

Maxon S.

Hagelstein P, MacGowan В., et al., Phys. Rev., A 37, 2227

(1988); Goldstein W. H, Oreg J., Zigler Α., et al., Phys. Rev., A 38,

1797 (1988).

15.

Carmen

R. C,

Chapline

G.,

Proc. International

Conf.

Lasers'ei,

(STS Press, McLean, Virginia, 1982).

16.

Apruzese

J. P.,

Davis

J.,

Phys. Rev.,

A 28,

3686 (1983).

17.

Miller

R. В.,

"Intense Charged Particle Beams",

p. 19

(Plenum Press,

New York, 1982).

18.

Apruzese J. P., Davis J., Blaha M., et a/., Phys. Rev. Lett., 55, 1877

(1985).

19.

Whitten B. L., Hazi A. U.

Chen

Μ. H., Hagelstein P. L., Phys. Rev.,

A 33, 2171 (1986).

20.

"Handbook

Laser Science

and

Technology",

Vol. II, Gas

Lasers,

Weber M.

7.,

ed. (Chemical Rubber Publ. Co., Cleveland, Ohio, 1982).

21.

Shipman

J. D.

Jr., Appl. Phys. Lett.,

10, 3

(1967).

22.

Waynant

R. W., Shipman J. D., Jr., Elton R. C, Alt A. W., Appl.

Phys.

Lett.,

17,

383 (1970).

Литература,

отмеченная

звездочкой,

добавлена

переводчиком.

Получение

инверсии

179

23.

Waynant

R. W., Shipman J. D., Jr., Elton R. C, Alt A. W., Proc.

IEEE,

59, 679

(1971).

24.

Waynant

R. W.,

Phys.

Rev.

Lett.,

28, 533

(1972).

25.

Waynant

R. W.,

Elton

R. C,

Proc. IEEE,

64, 1059

(1976).

26.

Knyazev I. N., Letokhov V. S., Movshev V. G., IEEE J. Quantum

Electron, QE-11,

805

(1975).

27. Rhodes

С. K.,

IEEE

Quantum Electron., QE-10,

153

(1974).

28.

KoehlerH. Α., Ferderber J. J., Redhead D. L., Ebert P. J., Appl. Phys.

Letters,

21, 198

(1972); Phys. Rev.,

A 9, 768

(1974).

29.

Lorents

D. C., in

"Radiation Research",

59, 438

(1974).

30.

Marling

J. В.,

Lang

D. В.,

Appl. Phys. Lett.,

31, 181

(1977).

31.

Jupen

C.,

Nuclear Inst, and Methods,

Phys. Rev.,

31, 166 (1988).

32.

Elton R. C, Datla R. U., Bhatia A. K., et al, Bull. Am. Phys. Soc,

33,

1922 (1988); Elton R. C, Datla R. U., Roberts J. R., Bhatia A. K.,

Phys. Rev.,

A 40,

4142 (1989).

33.

Илюхин Α. Α., Перегудов Г. В., Рагозин Ε. Η., и др. — Письма в

ЖЭТФ, 1977,

т. 25, с. 535.

34.

Matthews

D. L., et al,

Phys.

Rev.

Lett.,

54, 110

(1985).

35.

MacGowan

B. J., et al, J.

Appl. Phys.,

61,

5243 (1987).

36.

Karlsson L., Svensson S., Baltzer P., et al, J. Phys., В 22, 3001 (1989).

37. Matthews

D. L.,

Rosen

Μ. D.,

Scientific American,

p. 86,

December

1988.

38.

Lee Τ. N.,

McLean

E. Α.,

Elton

R. C.,

Phys.

Rev.

Lett.,

39, 1185

(1987).

39.

Lee Τ. N.,

McLean

Ε. Α.,

Elton

R. C., in:

Atomic Processes

Plasmas,

AIP

Conf.

Proc.

No. 168; A.

Hauer,

A. L.

Merts,

eds.,

125. (American Institute

Physics, New York, 1988).

40.

Elton

R. C, Lee Τ. N.,

McLean

E. Л.,

J. de

Physique,

C9,

359 (1987).

41.

Lee Τ. N.,

McLean

Ε. Α.,

Stamper J.

Α., et a/.,

Bull.

Am.

Phys.

Soc,

33,

1920 (1988).

42.

Matthews

D. L.

et a/., J. de

Physique,

C6, 1

(1986).

43.

Cogordan

J. Α.,

LuneU

5.,

Physica Scripta,

33, 406

(1986).

44.

Buchet J.-P, Buchet-Poulizac M.-C, Denis Α., et a/., J. Phys., В 20,

1709 (1987).

45.

Scofield

J. #.,

LLNL, unpublished data; Eckart

M. J.,

Scofield

J. H.,

Hazi

A. U.

}

J. de

Physique,

Cl,

361 (1988).

46.

Matthews

D. L., et al,

Bull.

Am.

Phys.

Soc, 33,

2041 (1988).

47. Matthews

D. L.

et al., J.

Opt.

Soc.

Am.,

В 4, 575

(1987).

48.

Rosen

M. D., et al., in:

"Atomic Processes

Plasmas",

AIP

Conf.

Proc.

No.

168;

Hauer,

L. Merts, eds.,

102. (American Institute

of Physics, New York, 1988); London

R. Α.,

Rosen M.

D.,

Maxon M.

et al.,

Phys.,

В 22,

3363 (1989).

49.

Whitten

B. L.

et al,

"Interim Report

of the J = 0

Task Force",

Report

No.

UCID-21152 (Lawrence Livermore National Laboratory,

Livermore, California, 1987); Proc. Lasers^e Conference, Lake Tahoe,

Nevada, December 1988

(Soc for

Optical and Quantum Electronics).

180

Глава

50.

Marrs R. Ε., Levine Μ. Α., Knapp D. Α., Henderson J. R., Phys. Rev.

Lett.,

60, 1715

(1988).

51.

Walling

R. S.

Weisheit

J. 0.

Physics Reports,

162, 1

(1988).

52.

Rosen

M. D., et al,

Phys.

Rev., A 59,

2283 (1987).

53.

Goldstein W. H.,

Whitten

B. L., Hazi A. U.,

Chen

M. H., Phys. Rev.,

36,

3607 (1987).

54.

Sampson

D. H.

Zhang

Phys.

Rev., A 36,

3590 (1987).

55.

Griem

Η Я.,

Phys.

Rev., A 33,

3580 (1986).

56.

Hazak G., Bar-shalom Phys. Rev., A 38, 1300 (1988).

57.

Elton R. C, Lee T. N.

Molander W. Α., J. Opt. Soc. Am., В 4, 539

(1987).

58.

MacGowan

B. J., et al,

Phys.

Rev.

Lett.,

59, 2157

(1987).

59.

MacGowan B. J., et al, J. Opt. Soc. Am., В 5, 1858 (1988).

60.

MacGowan

B. J., et al,

Bull.

Am.

Phys.

Soc, 33,

2042 (1988);

Maxon

S., et al.,

Phys.

Rev.

Lett.,

63, 236

(1989).

61.

Виноградов А. В., Собельман И. И., Юков Ε. Α., Квантовая элек-

троника,

2, 105

(1975).

62.

Norton В. Α., Peacock N. J., J. Phys., В 8, 989 (1975).

63.

Elton

R. C,

"ARPA/NRL X-ray laser program",

NRL

Memorandum

Report

No.

3482 (Naval Research Laboratory, Washington,

DC,

1977),

pp.

92-114.

64.

Hagelstein

P. L.,

"Physics

short wavelength laser design", LLNL

Report UCRL-53100 (Lawrence Livermore National Laboratory, Liver-

more, California, 1981).

65.

Hagelstein P.

L.,

in: "Atomic Physics 9",

R. S.

Van Dyck,

E. N.

Fortson,

eds.,

p. 382.

(World Scientific Publ. Co., Singapore, 1984).

66.

Kelly

R. L.,

Palumbo

L. J.,

"Atomic

and

Ionic Emission Lines Below

2000A, Hydrogen through Krypton"

NRL

Report

No.

7599 (Naval

Research Laboratory, Washington,

DC,

1973).

67.

Bashkin

S. O.,

Stoner

J. O.,

"Atomic Energy Levels

and

Grotrian

Diagrams" (North Holland Publ.

Co., New

York,

1975,

1978),

v. I-

IV.

68.

Kelly

R. L.,

"Atomic and Ionic Emission Lines Below

2000A,

Hydrogen

through Argon", ORNL Report

No.

5922

(Oak

Ridge National Labo-

ratory,

Oak

Ridge, Tennessee, 1982).

69.

Kelly

R. L., J.

Phys. Chem.

Ref.

Data,

16,

Suppl.

No. 1,

Parts

1-3

(1987).

70.

Dixon R. H, Elton R. C, J. Opt. Soc. Am., В 1, 232 (1984).

71.

Apruzese J. P., Davis J., Whitney K. G., J. Appl. Phys., 53, 4020

(1982).

72.

Alley W. E.

Chapline G., Kunasz P., Weisheit J. C, Quant. Spectros.

Radiat. Transfer,

27,*

257 (1982).

73.

Bhagavatula

V. Α., J.

Appl. Phys.,

47,

4535 (1976).

74.

Trebes

J.,

Krishnan

M.,

Phys.

Rev.

Lett.,

50, 679

(1983).

75.

Feldman U., Reader J., J. Opt. Soc. Am., В 6, 264 (1989).

76.

Жерихин Α. Η., Кошелев К. Η., Крюков П. Г., и др., Квантовая

электроника,

8, 88

(1981).