Рубин А.Б. Современные методы биофизических исследований (Практикум по биофизике)

Подождите немного. Документ загружается.

ttA%

1.8

12 15 18

Время,

пс

где у = б Р

//>„; р =

бт/т; бт и 6Р

—

флуктуации длительно-

сти и мощности лазер-

ного импульса; t — вре-

мя

задержки

между

воз-

буждающим и зондирую-

щим

импульсами [пред-

полагают, что Ф (0 =

б (/)]. Найденная за-

висимость показывает,

что наибольшее влияние

параметров лазерных

импульсов сказывается

момент совпадения во

времени

возбуждающего

зондирующего импуль-

сов,

а относительная

ошибка измерения

энер-

гии зондирующего им-

пульса в большей степе-

ни

зависит от

флуктуа-

ции

длительности свето-

вых импульсов, поэтому

отбор по длительности

лазерного импульса бу-

дет в этом

случае

более

эффективен.

На

рис. 42 (/) представлена кинетика выиветания полосы 870 нм

реакционных центрах

Rhodopseudomonas

sphaeroides,

отражающая

переход

п~*~ Pho, который протекает за время < 1 пс. Времен-

ное разрешение абсорбционного спектрометра для определенной

длительности импульса и величины выцветания пропорционально

точности измерений. В частности, для достижения временного

разрешения в 3 пс необходимо, чтобы относительная ошибка для

кинетической кривой не превышала 0,01 по уровню 0,5 от макси-

мальной величины изменения оптической плотности.

Экспериментальные исследования величины абсолютной ошибки

при

измерении кинетики выцветания в реакционных центрах пока-

зывают (рис. 42, 2), что абсолютная ошибка достигает максимума

при

совпадении во времени

возбуждающего

и зондирующего им-

пульсов, т. е. в тот период времени, когда наиболее сильно сказыва-

ются флуктуации длительности световых импульсов. При увеличе-

нии

задержки

между

импульсами ошибки в основном определяются

флуктуациями интенсивности

возбуждающего

импульса. Вели-

чина ошибки в начале кинетической кривой обусловлена главным

образом погрешностями измерительной системы.

0,6

0,06

0,12

0,18

0,1k

0,30

Рис.

42.

Кинетика выцветания полосы

870 нм

реакционных центрах

Rhodopseudomonas

sphaeroides

(1) и

зависимости величин абсо-

лютной ошибки измерений

от

временной

за-

держки

между

возбуждающим

зондирую-

щим

импульсами

без

отбора

по

длительности

(2)

и с

отбором

(3)

121

Аналогичная зависимость ошибок

при

наличии отбора

по дли-

тельности импульсов показана

на рис. 42 (3).

Видно,

что

величина

ошибок

значительно уменьшилась

на

фронте кинетики выцветания,

т.

е.

когда отклик образца

на

возбуждающий импульс соизмерим

или

меньше длительности импульса.

этом

случае

введение отбора

по

длительности эффективно повышает точность измерения кинетиче-

ской

кривой,

следовательно,

временное разрешение спектро-

метра.

4. Пикосекундный

импульсный

флуорометр

Рассмотренные

выше общие принципы метода импульсной флуоро-

метрии позволяют сформулировать наиболее важные критерии,

которыми

следует

руководствоваться

при

создании современного

флуорометра. Наиболее важными характеристиками прибора явля-

ются следующие.

Временное

разрешение.

Общеизвестно,

что

флуоресценция

ис-

пускается молекулой

при ее

излучательном

переходе

первого

синглетно возбужденного состояния

основное

-*•

-nepexoA).

Время этого перехода (время жизни Si-состояния) определяется

как

свойствами исследуемой молекулы,

так и

внешними условиями,

которых

эта

молекула находится.

Так, в

растворах низкой

кон-

центрации

(< 10~

М)

время жизни Sj-состояния красителей

пигментов,

как

правило, составляет единицы наносекунд.

В кон-

центрированных

растворах красителей

или в

нативных биологиче-

ских системах,

где

реализуются значительные межмолекулярные

взаимодействия, время жизни ^-состояния сокращается

десятки

или

даже

сотни

раз и

может достигать нескольких пикосекунд.

Следовательно, временное разрешение современного флуоромет-

ра должно обеспечивать измерение длительности световых импуль-

сов порядка 10~

Так как

временное разрешение прибора опреде-

ляется длительностью возбуждающего импульса

частотной харак-

теристикой

системы регистрации, импульсный флуорометр должен

быть снабжен источником пикосекундных импульсов света необхо-

димого спектрального диапазона

устройствами, способными изме-

рять

световые сигналы пикосекундной длительности.

Чувствительность системы регистрации.

Сокращение времени

жизни

Sj-состояния пигментов

нативных биологических систе-

мах

по

сравнению

с т

Si-состояния низкоконцентрированных раст-

воров этих

же

пигментов,

как

правило, обусловлено эффективной

миграцией

энергии

между

молекулами,

также фотореакциями,

которые

вступает

возбужденная молекула.

Эти

процессы, естествен-

но,

конкурируют

флуоресценцией

значительно уменьшают

ее

длительность

квантовый

выход.

Например, квантовый

выход

флу-

оресценции

хлорофилла

in vitro при

концентрации

^ 10~

М со-

ставляет

~ 0,32,

тогда

как in vivo

(целые хлоропласты)

не

превы-

шает

~ 0,02;

наконец,

выход

флуоресценции

Хл а

реакционного

122

центра составляет величину порядка

10~

— 10~*.

Следовательно,

система регистрации должна обладать пикосекундным временным

разрешением

обеспечивать измерение флуоресценции, испускае-

мой

квантовым выходом

~ 10~*.

Интенсивность

флуоресценции

известных пределах пропор-

циональна

интенсивности возбуждающего импульса. Поэтому,

на

первый

взгляд, абсолютный поток флуоресценции можно увеличить,

повысив

мощность возбуждения.

действительности сама исследуе-

мая

система накладывает серьезные ограничения

на

допустимые

мощности

возбуждающих световых импульсов.

Так, при

интенсив-

ностях пикосекундных импульсов света больше

— 10

Вт/см

могут

реализовываться такие нелинейные явления,

как

синглет-

синглетная

аннигиляция, двухквантовые процессы

и др.,

которые

приводят

сокращению длительности флуоресценции

падению

ее

квантового выхода. Кроме того,

при

превышении определенных

по-

роговых мощностей возбуждения наблюдается разрушение

пиг-

ментированных биологических структур

как

следствие локального

перегрева образца, развития ударных волн

и т. д.

Следовательно,

условия эксперимента накладывают строгие ограничения

на

интен-

сивность

лазерных импульсов, используемых

для

измерения неис-

каженных значений

т.

Оказывается,

что с

учетом выхода флуорес-

ценции

(10~

— 10~

) и

геометрии светосбора чувствительность

системы регистрации должна обеспечивать регистрацию световых

потоков

10* — 10

квант/см

Линейность и динамический диапазон. Под

линейностью систе-

мы

регистрации понимают диапазон изменения интенсивности

све-

та

на

входе

системы регистрации,

при

котором сигнал (световой

или

электрический)

на

выходе изменяется пропорционально входному.

Динамический

диапазон определяют отношением максимально

ре-

гистрируемой

без

искажения интенсивности импульса

минималь-

ной

на

линейном участке характеристики свет/сигнал системы реги-

страции.

Определение этих характеристик необходимо проводить

для каждой конкретной системы регистрации, чтобы корректно

измерять

длительность

кинетику затухания флуоресценции.

Спектральная чувствительность. Эта

характеристика флуоромет-

ра определяется совокупностью спектрального диапазона длин волн

возбуждения

спектральной чувствительностью системы регистра-

ции.

Как

правило, спектральную чувствительность флуорометра

считают удовлетворительной, если имеется возможность возбуждать

флуоресценцию

диапазонах

от

ультрафиолетовой

до

красной (250—

700

нм)

частей спектра,

регистрировать соответственно

от

синей

до ближней ИК-области

(350—1100

нм).

Ниже

рассмотрены основные узлы

функциональная схема

им-

пульсного флуорометра пикосекундного временного разрешения,

созданного

на

кафедре биофизики Биологического факультета

МГУ.

123

Источник

возбуждающего

света

В качестве источника возбуждающего света используют лазер на

фосфатном стекле с неодимом, работающий в режиме самосинхро-

низации

мод. Резонатор задающего генератора с базой 1,5 м обра-

зован двумя зеркалами с коэффициентом отражения 50 и 100 %.

«Глухое»

зеркало (100 %) одновременно является задней стенкой

кюветы, модулирующей добротность резонатора. В такой конструк-

ции

отсутствуют

потери на паразитные отражения, которые

неиз-

бежно возникают при помещении в резонатор отдельно собранного

модулятора. Через кювету модулятора осуществляется непрерыв-

ная

прокачка красителя, что позволяет генератору работать в час-

тотном режиме.

В качестве активного элемента использован стержень из фосфат-

ного стекла с концентрацией ионов неодима ~ 5%. Торцы стержня

срезаны под углом 85°, что исключает образование дополнитель-

ных резонаторов

между

торцами и

глухим

зеркалом.

Существенным недостатком лазеров с самосинхронизацией мод

является плохая воспроизводимость временных и энергетических

характеристик излучения от вспышки к вспышке. Чтобы повысить

степень синхронизации мод, был осуществлен режим генерации,

при

котором нелинейные этапы просветления фильтра и насыщения

усиления оказываются совмещенными во времени. Этот режим ре-

ализовали экспериментально путем подбора оптимальной геометрии

резонатора и начального пропускания раствора красителя в

моду-

ляторе. Для подавления высших поперечных мод использовали ди-

афрагму диаметром 2 мм и телескоп. Кроме того, температуру ак-

тивного элемента поддерживали постоянной с точностью ±0,5 °С

с помощью термостата.

Сконструированный таким образом генератор с частотой 0,5 Гц

производит последовательность из ~20 импульсов, следующих

друг

за

другом

с интервалом ~10 не, длина волны излучения составля-

ет 1060 нм, энергия отдельного импульса в начале

цуга

1—2 мДж,

длительность 3—4 пс.

В импульсных флуорометрических измерениях предпочтитель-

нее иметь одиночный импульс света, длину волны которого можно из-

менять соответственно спектру поглощения исследуемых образцов.

Поэтому с помощью электронно-оптического затвора Поккельса из

цуга

импульсов выделялся один с энергией на выходе затвора

0,5—1 мДж. В качестве затвора использовали промышленный элек-

трооптический модулятор типаМЛ-102.В необходимых случаях вы-

деленный одиночный импульс света усиливали, так что на выходе

усилителей его энергия может достигать 50 мДж.

Для изменения частоты основного излучения неодимового ла-

зера используют последовательное умножение (генерация гармо-

ник)

частоты в нелинейных кристаллах типа KDP. В итоге описан-

ный

здесь источник возбуждающего света для импульсного флуо-

124

рометра с частотой повторения 0,5 Гц (либо в одиночном режиме) ге-

нерирует импульсы света с Х= 1060, 530, 353, 265 нм. Длительность

отдельного импульса составляет ~3 не. Преобразование частоты

более широком спектральном диапазоне может быть достигнуто-

с привлечением

других

нелинейных эффектов.

Система регистрации флуорометра

Наиболее распространенным прибором, прямо регистрирующим

ультракороткие световые импульсы, является

электронно-оптиче-

ская

камера

(ЭОК).

В настоящее время уже реализованы ЭОК с раз-

решающей способностью < 1 пс. Такие устройства нашли широкое

применение в исследовании характеристик пикосекундных лазер-

ных импульсов. Однако с ростом временного разрешения падает

чувствительность ЭОК, поэтому ее применение для регистрации

коротких и слабых свечений биообъектов сопряжено с преодолением

значительных трудностей.

В описываемой установке в качестве регистратора использован

промышленный фотохронограф

«Агат-СФ».

При соответствующем

подборе параметров управляющих электрических импульсов эта

камера обеспечивает субпикосекундное временное разрешение. Что-

бы повысить чувствительность с экраном камеры, последовательно-

сопряжены одна или две усиливающие микроканальные пластины,

а также вакуумный усилитель яркости, фотокатод и анод которого

нанесены

на волоконные стекла. Такая ЭОК с усилителями имеет

несколько

худшее

временное разрешение (~2 пс), однако вполне

может быть использована в качестве регистратора флуоресценции

импульсном пикосекундном флуорометре.

Как

отмечалось выше, корректное проведение измерений дли-

тельности флуоресценции

требует

контроля параметров импульса

возбуждения в каждом опыте. С этой целью часть энергии одиноч-

ного

возбуждающего

импульса можно подавать непосредственно на

фотокатод ЭОК с некоторым фиксированным опережением относи-

тельно времени прихода флуоресценции. Этот простой способ позво-

ляет постоянно контролировать аппаратную функцию прибора К (t)

обеспечивает возможность измерения относительных изменений

квантового

выхода

образца. Для этого площади под кривыми реги-

стрируемого сигнала Ф (/) и аппаратной функции, полученными

после обработки изображения с выходного экрана ЭОК, калибруют

единицах энергии и их отношение

будет

пропорционально отно-

сительному квантовому

выходу

флуоресценции образца.

Наиболее распространены два способа регистрации свечения эк-

рана ЭОК: фотографический и фотоэлектрический. Первый способ

прост и получил наибольшее распространение.

Вместе

с тем обще-

известные недостатки, присущие фотографическому способу, яви-

лись причиной поиска

других,

более чувствительных и быстродей-

ствующих

систем обработки информации, содержащейся в свечении

экрана

ЭОК.

125

Система

автоматического

считывания

обработки

информации

Разработанная и реализованная быстродействующая

система

обра-

ботки

информации,

считываемой с экрана ЭОК, состоит из телеви-

зионного

преобразователя свет — сигнал (телекамеры), последова-

тельно сопряженной с видеомонитором, анализатором импульсов,

графопостроителем и перфоратором для ввода считываемой

инфор-

мации

в ЭВМ.

Наиболее распространенным и простым в эксплуатации преобра-

зователем свет — сигнал является передающая телевизионная

труб-

ка

с электропроводящей мишенью из фотосопротивления — ей-

дикон.

Основными характеристиками видиконов являются световая

характеристика свет — сигнал, разрешающая способность, отноше-

ние

сигнал/шум, инерционность, спектральная чувствительность.

Характеристика

свет

—

сигнал

представляет собой зависимость

тока сигнала передающей трубки от освещенности на ее фотокатоде.

По

этой характеристике можно

судить

о линейности и рабочей осве-

щенности фотослоя. Световые характеристики видиконов сущест-

венно

зависят от выбора потенциала сигнальной пластины. С уве-

личением напряжения ток сигнала и линейность увеличиваются,

однако одновременно растет и темновой ток, неравномерность кото-

рого значительно

ухудшает

качество изображения. Возможность

вычитания фона, выполняемая анализатором, позволяет исключить

помехи, вызываемые темновым током видикона.

Под

разрешающей

способностью

телевизионной

системы

пони-

мают количественную оценку возможности различения мелких де-

талей изображения. Анизотропность телевизионного изображения,

связанная

со строчной структурой телевизионного растра, приводит

необходимости отдельно рассматривать разрешающую способ-

ность по горизонтали (вдоль строк) и по вертикали. Разрешающая

способность в обоих направлениях зависит от

структуры

фотопро-

водящей мишени и качества фокусировки считывающего электрон-

ного

луча.

Разрешающая способность по вертикали определяется

также числом строк в растре, а по горизонтали — зависит от шири-

ны

полосы пропускания усилительного тракта видеосигнала.

Отношение

сигнал!шум

— важнейшая характеристика преобра-

зователя свет — сигнал и телевизионной системы в целом. Она опре-

деляет чувствительность телевизионной системы, ее разрешающую

способность, качество изображения при визуальном восприятии,

возможность подключения к телевизионному каналу различных ав-

томатических решающих устройств. В видиконах сигнал снимается

с сигнальной пластины и шумы преобразователя оказываются гораз-

до меньше шумов входного каскада усилителя. Поэтому отношение

сигнал/шум телевизионной системы в основном определяется

шумами усилителя.

126

Инерционность

видикона характеризует запаздывание измене-

ния

сигнала на

входе

трубки по отношению к изменению интенсив-

ности входного светового сигнала. В наибольшей степени инерцион-

ность преобразователя свет — сигнал

будет

проявляться при пере-

даче

движущихся изображений. Относительно высокая инерцион-

ность видиконов не является препятствием, так как изображение

на

выходном экране ЭОК появляется практически мгновенно

(0,004—10

не) и остается неподвижным на время высвечивания лю-

минофора

(примерно

100—200

мкс).

Спектральная чувствительность видикона определяется зависи-

мостью значения тока сигнала трубки от спектрального состава

передаваемого изображения. Выходной экран используемой ЭОК,

а также вакуумного усилителя яркости покрыт люминофором мар-

ки

К-71 с максимумом кривой спектра излучения X, = 460 нм и ши-

риной

на полувысоте ДХ, = 60 нм. В этой области спектра

могут

работать практически все имеющиеся телевизионные трубки.

Основным требованием, предъявляемым к видикону для считы-

вания

информации с экрана ЭОК, является обеспечение неискажен-

ного преобразования в электрический сигнал неподвижного, но

относительно короткоживущего (~0,2 мс) многомерного свечения.

Интенсивность

этого свечения экспоненциально снижается во вре-

мени.

Коэффициент

усиления современных ЭОК достигает значения

, при этом возможна регистрация каждого фотоэлектрона, ис-

пущенного фотокатодом. При такой чувствительности фотоэлектро-

ны

на экране ЭОК видны в виде световых точек, яркость которых

различна, поскольку коэффициент усиления яркости в многокамер-

ной

ЭОК является флуктуирующей величиной. Требования к

чувст-

вительности и пространственному разрешению видикона вытекают

из

необходимости регистрации сигнала от каждого фотоэлектрона.

При

регистрации телекамерой сигналов выходного экрана

ЭОК,

работающей в режиме однократной развертки, можно разде-

лить процессы накопления потенциального рельефа на мишени ви-

дикона и его считывания. При этом рабочий цикл передающей

труб-

ки

разбивается на два этапа: регулируемый по длительности про-

цесс накопления и считывание накопленного рельефа по памяти за

несколько кадров. Разделение процессов накопления рельефа и

считывания приводит к значительному увеличению чувствитель-

ности телекамеры.

В описываемой установке была применена телевизионная каме-

ра с видиконом типа «суперкремникон» (промышленное изделие

ЛИ-702). Телевизионная камера сопрягалась с экраном ЭОК таким

образом, что телевизионные строки растра располагались перпен-

дикулярно направлению развертки изображения входной щели

ЭОК

во времени, а номер строки соответствовал временной коорди-

нате.

127

Сравнение характеристик фотопленки и телевизионных передаю-

щих трубок показывает следующее. 1. В видиконе процесс преоб-

разования света в энергию фотоэлектрона намного более эффекти-

вен,

чем аналогичный процесс преобразования фотонов в зерна се-

ребра на фотопленке. 2. Фотоэффект линеен вплоть до самых низ-

ких уровней света, а восприимчивость фотомишени не исчезает

скачком,

подобно восприимчивости фотоэмульсии. 3. Результаты

преобразования

могут

быть получены в виде электрического сиг-

нала, который легко и удобно обрабатывать. 4. Сигнал темнового

фона

можно вычесть электронным способом, благодаря

чему

увели-

чивается контраст полезного сигнала в нужном диапазоне интен-

сивностей.

Спроецированный

на мишень видикона световой сигнал считы-

вается электронным растром за 5—10 кадров, т. е. за время, равное

200—400

мс. Этого времени недостаточно для визуальной оценки и

обработки получаемой информации, поэтому необходимо примене-

ние

промежуточного запоминающего устройства. Таким устройст-

вом может служить видеомагнитофон, ЭВМ или многоканальный

анализатор.

В качестве промежуточного запоминающего устройства исполь-

зован многоканальный анализатор NOKIA LP-4840, в котором

предусмотрены операции покадрового суммирования, интегриро-

вания,

дифференцирования и вычитания нулевого уровня, а также

возможность накопления данных на магнитной ленте или перфолен-

те, воспроизведения накопленной информации на экране видеомо-

нитора или с помощью графопостроителя.

Видеосигнал (сигнал изображения) является функцией времени,

а его мгновенное значение пропорционально яркости передаваемо-

го элемента изображения. Полезная часть сигнала занимает не всю

строку и может меняться в зависимости от размера входной щели

ЭОК

и масштаба передачи изображения щели на мишень видикона.

Поэтому для устранения влияния помех на

результаты

необходимо

применение методов временной фильтрации полезного сигнала.

Кроме того, видеосигнал имеет широкий частотный спектр (~4 МГц)

складывается из полезного сигнала и шумового. Если его после

усиления подать непосредственно на

вход

аналого-цифрового пре-

образователя, то величина амплитуды видеосигнала

будет

считы-

ваться лишь в одной точке огибающей полезного сигнала, а осталь-

ная

часть — теряться. Поэтому перед подачей на АЦП анализатора

сигнал видикона подвергают преобразованию.

Наиболее широкое применение в измерительной технике полу-

чили

интегрирующие

преобразователи

(интеграторы), обладающие

высокой способностью подавлять периодические и случайные шумы,

а также высокой точностью, простотой схемного решения.

Видеосигнал с телекамеры подается на

вход

интегратора, кото-

рый открывается управляющим импульсом от временного селекти-

рующего

устройства—ворот—и пропускает только полезную часть

128

сигнала. Ворота, в свою очередь, управляются кадровыми и строч-

ными

синхроимпульсами. После интегрирования видеосигнал уси-

ливается до напряжения 4 В и подается на

вход

АЦП анализатора.

Ранее

отмечалось, что чем выше временное разрешение ЭОК,

тем ниже ее чувствительность, так как плотность фотоэлектронов,

попадающих на

экран,

обратно пропорциональна скорости разверт-

ки.

Очевидно, при регистрации слабых световых импульсов

ульт-

ракороткой

длительности исследуемый сигнал

будет

сильно маскиро-

ваться фоновым свечением ЭОК, что значительно затрудняет, а по-

рой

делает

невозможным получение полезной информации. Кроме

того, динамический диапазон скоростных ЭОК довольно низок,

это накладывает определенные ограничения на возможность ис-

следования гетерогенного свечения, компоненты которого имеют

разные

интенсивности.

Наиболее

радикальным способом повышения чувствительности

увеличения динамического диапазона пикосекундного импульсно-

го флуорометра с ЭОК в качестве регистратора является обеспече-

ние

режима накопления световых сигналов.

Схема описываемого импульсного флуорометра приведена на

рис.

43.

Источником

возбуждающего света

служит

лазер

на

фосфатном стекле

с не-

одимом (генератор), генерирующий последовательность импульсов света

пи-

косекундной длительности

(Я = 1060 нм). С

помощью пластинки (зеркала

)

часть света

(10 %)

подается

на

фотокатод коаксиального фотоэлемента

(ФЭ),

управляющего работой затвора Поккельса

(СВОИ),

служащего

для вы-

деления одиночного импульса света. Этот

же

импульс света используется

для

запуска системы регистрации.

В необходимых

случаях

выделенный одиночный импульс света усилива-

ется

(У-1, У-2).

Благодаря последовательному преобразованию

генераторе

гармоник

(ГГ)

диапазон длин волн генерации установки представлен

линия-

ми

1060, 530, 353 и 265 нм,

коэффициент преобразования энергии основно-

го излучения

(1060

нм)

во

вторую,

третью

четвертую

гармоники составля-

ет около

60, 20 и 5 %

соответственно.

Излучение соответствующей длины волны выделяется светофильтром

(Ф)

используется

для

возбуждения флуоресценции

образце (О). Свечение

флу-

оресценции

собирается

передней грани кюветы светосильной оптикой—кол-

лиматором

(К) с

относительным отверстием

1:1,5. Для

выделения определен-

ной

спектральной области

служат

интерференционные светофильтры

(ИФ),

помещаемые

между

образцом

входной щелью

ЭОК (Щ).

Важно отметить,

что

кюветной части предусмотрена возможность охлаждения образца

до ге-

лиевых температур. Коллиматор формирует изображение светящейся поверх-

ности образца

на

входной щели

ЭОК.

Важным элементом импульсного флуорометра является отводная пластин-

ка

), с

помощью которой часть энергии возбуждающего импульса пода-

ется

некоторым опережением относительно времени прихода импульса

флу-

оресценции

на

фотокатод ЭОК.

Именно

таким образом

эксперименте осуще-

ствляется контроль аппаратурной характеристической функции

энергии

возбуждающего импульса.

Проверка

линейности, динамического диапазона и временного

разрешения

установки осуществляется следующим образом. Оди-

ночный

импульс света длительностью ~ 3 пс (X 530 нм) пропускает-

129

Селектор

положения

опорного

импульса

Селектор

амплитуды

опорного

импульса

Рис.

43.

Схема

пикосекундного импульсного флуорометра:

—

источник импульсов света пикосекундной длительности,

— система регистрации,///

считывания

обработки информации;

ВС —

видеосигнал.

КСИ —

кадровый синхроимпульс.

импульс; остальные объяснения

ем.

тексте

система автоматического

ССИ — строчный синхро-